Звуковое давление
Локальное отклонение давления, вызванное звуковой волной
Звуковые измерения
Характеристика
Символы
 Звуковое давление п , SPL, L PA
 Скорость частиц в , СВЛ
 Смещение частиц δ
 Интенсивность звука Я , СИЛ
 Мощность звука П , SWL, L WA
 Звуковая энергия Вт
 Плотность звуковой энергии ж
 Звуковое воздействие Э , СЕЛ
 Акустическое сопротивление З
 Звуковая частота АФ
 Потеря передачи ТЛ

Звуковое давление или акустическое давление — это локальное отклонение давления от окружающего (среднего или равновесного) атмосферного давления , вызванное звуковой волной . В воздухе звуковое давление можно измерить с помощью микрофона , а в воде — с помощью гидрофона . Единицей измерения звукового давления в системе СИ является паскаль (Па). [1]

Математическое определение

Диаграмма звукового давления:
  1. Тишина
  2. Слышимый звук
  3. Атмосферное давление
  4. Звуковое давление

Звуковая волна в среде передачи вызывает отклонение (звуковое давление, динамическое давление) локального давления окружающей среды, статического давления.

Звуковое давление, обозначаемое p , определяется как : п всего = п стат + п , {\displaystyle p_{\text{итого}}=p_{\text{статистика}}+p,}

  • p total — полное давление,
  • p stat — статическое давление.

Звуковые измерения

Интенсивность звука

В звуковой волне дополнительной переменной к звуковому давлению является скорость частицы . Вместе они определяют интенсивность звука волны.

Интенсивность звука , обозначаемая I и измеряемая в Вт · м −2 в единицах СИ, определяется как : где я = п в , {\displaystyle \mathbf {I} =p\mathbf {v},}

  • p — звуковое давление,
  • v — скорость частицы.

Акустическое сопротивление

Акустическое сопротивление , обозначаемое Z и измеряемое в Па·м −3 ·с в единицах СИ, определяется по формуле [2] , где З ( с ) = п ^ ( с ) В ^ ( с ) , {\displaystyle Z(s)={\frac {{\hat {p}}(s)}{{\hat {Q}}(s)}},}

Удельный акустический импеданс , обозначаемый z и измеряемый в Па·м −1 ·с в единицах СИ, определяется по формуле [2] , где з ( с ) = п ^ ( с ) в ^ ( с ) , {\displaystyle z(s)={\frac {{\hat {p}}(s)}{{\hat {v}}(s)}},}

  • п ^ ( с ) {\displaystyle {\шляпа {p}}(s)} это преобразование Лапласа звукового давления,
  • в ^ ( с ) {\displaystyle {\hat {v}}(s)} — это преобразование Лапласа скорости частицы.

Смещение частиц

Смещение частиц прогрессивной синусоидальной волны определяется выражением : δ ( г , т ) = δ м потому что ⁡ ( к ⋅ г − ω т + φ δ , 0 ) , {\displaystyle \delta (\mathbf {r},t)=\delta _ {\text{m}} \cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}),}

Отсюда следует, что скорость частицы и звуковое давление вдоль направления распространения звуковой волны x определяются выражением, где в ( г , т ) = ∂ δ ∂ т ( г , т ) = ω δ м потому что ⁡ ( к ⋅ г − ω т + φ δ , 0 + π 2 ) = в м потому что ⁡ ( к ⋅ г − ω т + φ в , 0 ) , {\displaystyle v(\mathbf {r},t)={\frac {\partial \delta }{\partial t}}(\mathbf {r},t)=\omega \delta _ {\text{m} }\cos \left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{\frac {\pi }{2}}\right)=v_{\ text{m}}\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{v,0}),} п ( г , т ) = − ρ с 2 ∂ δ ∂ х ( г , т ) = ρ с 2 к х δ м потому что ⁡ ( к ⋅ г − ω т + φ δ , 0 + π 2 ) = п м потому что ⁡ ( к ⋅ г − ω т + φ п , 0 ) , {\displaystyle p(\mathbf {r},t)=-\rho c^{2}{\frac {\partial \delta }{\partial x}}(\mathbf {r},t)=\rho c ^{2}k_{x}\delta _{\text{m}}\cos \left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{ \frac {\pi }{2}}\right)=p_{\text{m}}\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{p,0}) ,}

  • v m — амплитуда скорости частицы,
  • φ в , 0 {\displaystyle \varphi _{v,0}} - сдвиг фазы скорости частицы,
  • p m — амплитуда акустического давления,
  • φ п , 0 {\displaystyle \varphi _{p,0}} — это сдвиг фазы акустического давления.

Используя преобразования Лапласа v и p относительно времени, получаем в ^ ( г , с ) = в м с потому что ⁡ φ в , 0 − ω грех ⁡ φ в , 0 с 2 + ω 2 , {\displaystyle {\hat {v}}(\mathbf {r},s)=v_ {\text{m}}{\frac {s\cos \varphi _ {v,0}-\omega \sin \varphi _{v,0}}{s^{2}+\omega ^{2}}},} п ^ ( г , с ) = п м с потому что ⁡ φ п , 0 − ω грех ⁡ φ п , 0 с 2 + ω 2 . {\displaystyle {\hat {p}}(\mathbf {r},s)=p_{\text{m}}{\frac {s\cos \varphi _{p,0}-\omega \sin \varphi _{p,0}}{s^{2}+\omega ^{2}}}.}

Так как , амплитуда удельного акустического сопротивления определяется выражением φ в , 0 = φ п , 0 {\displaystyle \varphi _{v,0} =\varphi _{p,0}} з м ( г , с ) = | з ( г , с ) | = | п ^ ( г , с ) в ^ ( г , с ) | = п м в м = ρ с 2 к х ω . {\displaystyle z_{\text{m}}(\mathbf {r} ,s)=|z(\mathbf {r} ,s)|=\left|{\frac {{\hat {p}}(\mathbf {r} ,s)}{{\hat {v}}(\mathbf {r} ,s)}}\right|={\frac {p_{\text{m}}}{v_{\text{m}}}}={\frac {\rho c^{2}k_{x}}{\omega }}.}

Следовательно, амплитуда смещения частицы связана с амплитудой акустической скорости и звукового давления соотношением δ м = в м ω , {\displaystyle \delta _{\text{m}}={\frac {v_{\text{m}}}{\omega }},} δ м = п м ω з м ( г , с ) . {\displaystyle \delta _{\text{m}}={\frac {p_{\text{m}}}{\omega z_{\text{m}}(\mathbf {r} ,s)}}.}

Обратно-пропорциональный закон

При измерении звукового давления, создаваемого источником звука, важно также измерять расстояние от объекта, поскольку звуковое давление сферической звуковой волны уменьшается как 1/ r от центра сферы (а не как 1/ r 2 , как интенсивность звука): [3] п ( г ) ∝ 1 г . {\displaystyle p(r)\propto {\frac {1}{r}}.}

Эта зависимость представляет собой обратно пропорциональный закон .

Если звуковое давление p 1 измеряется на расстоянии r 1 от центра сферы, то звуковое давление p 2 в другом месте r 2 можно рассчитать: п 2 = г 1 г 2 п 1 . {\displaystyle p_{2}={\frac {r_{1}}{r_{2}}}\,p_{1}.}

Закон обратной пропорциональности для звукового давления вытекает из закона обратных квадратов для интенсивности звука: Действительно, где я ( г ) ∝ 1 г 2 . {\displaystyle I(r)\propto {\frac {1}{r^{2}}}.} я ( г ) = п ( г ) в ( г ) = п ( г ) [ п ∗ з − 1 ] ( г ) ∝ п 2 ( г ) , {\displaystyle I(r)=p(r)v(r)=p(r)\left[p*z^{-1}\right](r)\propto p^{2}(r),}

отсюда и обратно пропорциональный закон: п ( г ) ∝ 1 г . {\displaystyle p(r)\propto {\frac {1}{r}}.}

Уровень звукового давления

Уровень звукового давления ( SPL ) или уровень акустического давления ( APL ) — это логарифмическая мера эффективного давления звука относительно опорного значения.

Уровень звукового давления, обозначаемый L p и измеряемый в дБ , [4] определяется по формуле: [5] где Л п = вн ⁡ ( п п 0 )   Нп = 2 бревно 10 ⁡ ( п п 0 )   Б = 20 бревно 10 ⁡ ( п п 0 )   дБ , {\displaystyle L_{p}=\ln \left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{Np}}=2\log _{10}\left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{B}}=20\log _{10}\left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{dB}},}

Обычно используемое опорное звуковое давление в воздухе равно [7]

р 0 = 20 мкПа,

что часто рассматривается как порог человеческого слуха (примерно звук комара, летящего на расстоянии 3 м). Правильные обозначения уровня звукового давления с использованием этой ссылки — L p /(20 мкПа) или L p (относительно 20 мкПа) , но суффиксные обозначения dB SPL , dB(SPL) , dBSPL или dB SPL очень распространены, даже если они не приняты в SI. [8]

Большинство измерений уровня звука будут сделаны относительно этого эталона, то есть 1 Па будет равен SPL . В других средах, таких как под водой , используется эталонный уровень 1 мкПа . [9] Эти эталоны определены в ANSI S1.1-2013 . [10] 20 бревно 10 ⁡ ( 1 2 × 10 − 5 )   дБ ≈ 94   дБ {\displaystyle 20\log _{10}\left({\frac {1}{2\times 10^{-5}}}\right)~{\text{dB}}\approx 94~{\text{dB}}}

Основным прибором для измерения уровня звука в окружающей среде является шумомер . Большинство шумомеров выдают показания в децибелах, взвешенных по шкале A, C и Z, и должны соответствовать международным стандартам, таким как IEC 61672-2013 .

Примеры

Нижний предел слышимости определяется как SPL в 0 дБ , но верхний предел не так четко определен. В то время как 1 атм ( пик 194 дБ или 191 дБ SPL ) [11] [12] является наибольшим изменением давления, которое неискаженная звуковая волна может иметь в атмосфере Земли (т. е. если не принимать во внимание термодинамические свойства воздуха; в действительности звуковые волны становятся постепенно нелинейными, начиная с 150 дБ), более крупные звуковые волны могут присутствовать в других атмосферах или других средах, например, под водой или сквозь Землю. [13]

Контур равной громкости , показывающий звуковое давление в зависимости от частоты при различных воспринимаемых уровнях громкости.

Уши обнаруживают изменения звукового давления. Человеческий слух не имеет плоской спектральной чувствительности ( частотной характеристики ) относительно частоты и амплитуды . Люди не воспринимают низко- и высокочастотные звуки так же хорошо, как они воспринимают звуки между 3000 и 4000 Гц, как показано на контуре равной громкости . Поскольку частотная характеристика человеческого слуха изменяется с амплитудой, для измерения звукового давления были установлены три весовых коэффициента: A, B и C.

Для того чтобы различать различные меры звука, используется суффикс: уровень звукового давления, взвешенный по шкале A, записывается как dB A или L A . Уровень звукового давления, взвешенный по шкале B, записывается как dB B или L B , а уровень звукового давления, взвешенный по шкале C, записывается как dB C или L C . Невзвешенный уровень звукового давления называется «линейным уровнем звукового давления» и часто записывается как dB L или просто L. Некоторые приборы для измерения звука используют букву «Z» в качестве обозначения линейного SPL. [13]

Расстояние

Расстояние от измерительного микрофона до источника звука часто опускается при цитировании измерений SPL, что делает данные бесполезными из-за неотъемлемого эффекта обратно пропорционального закона. В случае измерений окружающего окружающего шума «фонового» шума расстояние указывать не нужно, поскольку нет единого источника, но при измерении уровня шума конкретного оборудования расстояние всегда должно быть указано. Расстояние в один метр (1 м) от источника является часто используемым стандартным расстоянием. Из-за эффектов отраженного шума в закрытом помещении использование безэховой камеры позволяет звуку быть сопоставимым с измерениями, сделанными в среде свободного поля. [13]

Согласно обратно пропорциональному закону, при измерении уровня звука L p 1 на расстоянии r 1 уровень звука L p 2 на расстоянии r 2 равен L p 2 = L p 1 + 20 log 10 ⁡ ( r 1 r 2 )   dB . {\displaystyle L_{p_{2}}=L_{p_{1}}+20\log _{10}\left({\frac {r_{1}}{r_{2}}}\right)~{\text{dB}}.}

Несколько источников

Формула для суммы уровней звукового давления n некогерентных излучающих источников имеет вид L Σ = 10 log 10 ⁡ ( p 1 2 + p 2 2 + ⋯ + p n 2 p 0 2 )   dB = 10 log 10 ⁡ [ ( p 1 p 0 ) 2 + ( p 2 p 0 ) 2 + ⋯ + ( p n p 0 ) 2 ]   dB . {\displaystyle L_{\Sigma }=10\log _{10}\left({\frac {p_{1}^{2}+p_{2}^{2}+\dots +p_{n}^{2}}{p_{0}^{2}}}\right)~{\text{dB}}=10\log _{10}\left[\left({\frac {p_{1}}{p_{0}}}\right)^{2}+\left({\frac {p_{2}}{p_{0}}}\right)^{2}+\dots +\left({\frac {p_{n}}{p_{0}}}\right)^{2}\right]~{\text{dB}}.}

Подстановка формул в формулу для суммы уровней звукового давления дает ( p i p 0 ) 2 = 10 L i 10   dB , i = 1 , 2 , … , n {\displaystyle \left({\frac {p_{i}}{p_{0}}}\right)^{2}=10^{\frac {L_{i}}{10~{\text{dB}}}},\quad i=1,2,\ldots ,n} L Σ = 10 log 10 ⁡ ( 10 L 1 10   dB + 10 L 2 10   dB + ⋯ + 10 L n 10   dB )   dB . {\displaystyle L_{\Sigma }=10\log _{10}\left(10^{\frac {L_{1}}{10~{\text{dB}}}}+10^{\frac {L_{2}}{10~{\text{dB}}}}+\dots +10^{\frac {L_{n}}{10~{\text{dB}}}}\right)~{\text{dB}}.}

Примеры звукового давления

Примеры звукового давления в воздухе при стандартном атмосферном давлении
Источник звукаРасстояниеУровень звукового давления [а]
( Па )( дБ УЗД )
Ударная волна (искаженные звуковые волны > 1 атм ; впадины формы волны обрезаются при нулевом давлении) [11] [12]>1,01×10 5>191
Простое термоакустическое устройство открытого типа [14][ требуется разъяснение ]1,26×10 4176
1883 г., извержение Кракатау [15] [16]165 км172
Выстрел из винтовки .30-061  м в
сторону стрелка		7,09×10 3171
Петарда [17]0,5 м7,09×10 3171
Светошумовая граната [18]Окружающий1,60×10 3
...8,00×10 3		158–172
9-дюймовый (23 см) воздушный шар для вечеринок надули до разрыва [19]На ухо4,92×10 3168
Воздушный шар диаметром 9 дюймов (23 см) раздавлен и разорван [19]На ухо1,79×10 3159
9-дюймовый (23 см) воздушный шар для вечеринок надули до разрыва [19]0,5 м1,42×10 3157
Воздушный шар диаметром 9 дюймов (23 см) лопнул с помощью булавки [19]На ухо1,13×10 3155
LRAD 1000Xi Акустическое устройство дальнего действия [20]1 м8,93×10 2153
9-дюймовый (23 см) воздушный шар для вечеринок надули до разрыва [19]1 м731151
Реактивный двигатель [13]1 м632150
Воздушный шар диаметром 9 дюймов (23 см) раздавлен и разорван [19]0,95 м448147
Воздушный шар диаметром 9 дюймов (23 см) лопнул с помощью булавки [19]1 м282,5143
Самый громкий человеческий голос [21]1 дюйм110135
Труба [22]0,5 м63.2130
Рог вувузелы [23]1 м20.0120
Порог боли [24] [25] [21]На ухо20–200120–140
Риск мгновенной потери слуха из-за шумаНа ухо20.0120
Реактивный двигатель100–30 м6.32–200110–140
Двухтактная бензопила [26]1 м6.32110
Отбойный молоток1 м2.00100
Движение на оживленной дороге (двигатели внутреннего сгорания)10 м0,20–0,6380–90
Повреждение слуха (при длительном воздействии, не обязательно непрерывном) [27]На ухо0,3685
Легковой автомобиль (двигатель внутреннего сгорания)10 м0,02–0,2060–80
Движение на оживленной дороге ( электромобили ) [28]10 м0,20–0,6365-75
EPA - максимальный уровень, определенный для защиты от потери слуха и других негативных последствий шума, таких как нарушение сна, стресс, ухудшение обучения и т. д. [29]Окружающий0,0670
Телевизор (настроен на уровне дома)1 м0,0260
Нормальный разговор1 м2× 10−3 –0,0240–60
Легковой автомобиль (электрический) [30]10 м0,02–0,2038-48
Очень тихая комнатаОкружающий2,00×10-4 ...
6,32× 10-4		20–30
Легкий шелест листьев, спокойное дыхание [13]Окружающий6,32× 10−510
Порог слышимости на частоте 1 кГц [27]На ухо2,00× 10−50
Безэховая камера , Orfield Labs, A-взвешенная [31] [32]Окружающий6,80× 10−6−9,4
Безэховая камера , Университет Солфорда , A-взвешенный [33]Окружающий4,80× 10−6−12,4
Безэховая камера , Microsoft, A-взвешенная [34] [35]Окружающий1,90×10 −6−20,35
  1. ^ Все приведенные значения представляют собой эффективное звуковое давление, если не указано иное.

Смотрите также

  • Акустика  – раздел физики, изучающий механические волны.
  • Фон  – логарифмическая единица уровня громкости
  • Громкость  – субъективное восприятие звукового давления
  • Сон  – единица воспринимаемой громкости
  • Шумомер  – Прибор для акустических измерений
  • Закон силы Стивенса  – Эмпирическая связь между фактической и воспринимаемой измененной интенсивностью стимула
  • Закон Вебера-Фехнера  – Смежные законы в области психофизики

Ссылки

  1. ^ "Звуковое давление — это сила звука, действующая на поверхность, перпендикулярную направлению звука" . Получено 22 апреля 2015 г.
  2. ^ ab Wolfe, J. «Что такое акустический импеданс и почему он важен?». Университет Нового Южного Уэльса, кафедра физики, музыкальной акустики . Получено 1 января 2014 г.
  3. ^ Лонгхерст, Р. С. (1967). Геометрическая и физическая оптика . Норвич: Longmans.
  4. ^ «Буквенные обозначения, используемые в электротехнике. Часть 3: Логарифмические и связанные с ними величины и их единицы», IEC 60027-3, издание 3.0 , Международная электротехническая комиссия, 19 июля 2002 г.
  5. ^ Аттенборо К, Постема М (2008). Карманное введение в акустику. Кингстон-апон-Халл: Университет Халла. doi : 10.5281/zenodo.7504060. ISBN 978-90-812588-2-1.
  6. ^ Биес, Дэвид А.; Хансен, Колин (2003). Инженерный контроль шума .
  7. ^ Росс Розер, Майкл Валенте, Аудиология: Диагностика (Thieme 2007), стр. 240.
  8. ^ Томпсон, А. и Тейлор, Б. Н. Раздел 8.7: «Логарифмические величины и единицы: уровень, непер, бел», Руководство по использованию Международной системы единиц (СИ), издание 2008 г. , Специальная публикация NIST 811, 2-е издание (ноябрь 2008 г.), SP811 PDF.
  9. ^ Морфей, Кристофер Л. (2001). Словарь акустики . Сан-Диего: Academic Press. ISBN 978-0125069403.
  10. ^ "Глоссарий терминов шума" . Получено 2012-10-14 .
  11. ^ ab Self, Douglas (2020-04-17). Проектирование аудиосигналов малого сигнала. CRC Press. ISBN 978-1-000-05044-8. этот предел достигается, когда разрежение создает вакуум, потому что вы не можете иметь давление ниже этого. Это соответствует примерно +194 дБ SPL.
  12. ^ ab Guignard, JC; King, PF; Консультативная группа по аэрокосмическим исследованиям и разработкам Организации Североатлантического договора Aerospace Medical Panel (1972). Аэромедицинские аспекты вибрации и шума. Организация Североатлантического договора, Консультативная группа по аэрокосмическим исследованиям и разработкам. В воздухе при предполагаемом атмосферном давлении 1 бар (100 000 Н/м 2 ) это происходит теоретически при приблизительно 191 дБ SPL (работа со среднеквадратичными значениями
  13. ^ abcde Винер, Итан (2013). "1". Аудиоэксперт . Нью-Йорк и Лондон: Focal Press. ISBN 978-0-240-82100-9.
  14. ^ HATAZAWA, Masayasu; SUGITA, Hiroshi; OGAWA, Takahiro; SEO, Yoshitoki (2004-01-01). «Характеристики термоакустического генератора звуковых волн, работающего на отходящем тепле автомобильного бензинового двигателя». Труды Японского общества инженеров-механиков B. 70 ( 689): 292–299. doi : 10.1299/kikaib.70.292 . ISSN  0387-5016.
  15. ^ "Извержение Кракатау – самый громкий звук". Brüel & Kjær . Получено 24.03.2021 . В 160 км (99 миль) от источника зарегистрирован скачок уровня звукового давления более чем на 2½ дюйма ртутного столба (8,5 кПа), что эквивалентно 172 децибелам.
  16. ^ Винчестер, Саймон (2003). Кракатау: День, когда мир взорвался, 27 августа 1883 года . Penguin/Viking. стр. 218. ISBN 978-0-670-91430-2.
  17. ^ Фламме, Грегори А.; Либе, Кевин; Вонг, Адам (2009). «Оценка слухового риска от внешнего импульсного шума I: Петарды». Шум и здоровье . 11 (45): 223–230. doi : 10.4103/1463-1741.56216 . ISSN  1463-1741. PMID  19805932.
  18. ^ Brueck, Scott E.; Kardous, Chuck A.; Oza, Aalok; Murphy, William J. (2014). «Отчет NIOSH HHE № 2013-0124-3208. Отчет об оценке опасности для здоровья: измерение воздействия импульсного шума на закрытых и открытых стрельбищах во время тактических учений» (PDF) . Цинциннати, Огайо: Министерство здравоохранения и социальных служб США, Центры по контролю и профилактике заболеваний, Национальный институт охраны труда и здоровья.
  19. ^ abcdefg «Знаете ли вы, насколько громкими могут быть воздушные шары?». Канадский аудиолог . 3 (6). 9 января 2014 г. Получено 8 июня 2018 г.
  20. ^ "Обзор продукта LRAD Corporation для LRAD 1000Xi". Архивировано из оригинала 16 марта 2014 года . Получено 29 мая 2014 года .
  21. ^ ab Реалистичные максимальные уровни звукового давления для динамических микрофонов – Shure .
  22. ^ Запись духовых и язычковых инструментов.
  23. ^ Swanepoel, De Wet ; Hall III, James W.; Koekemoer, Dirk (февраль 2010 г.). «Vuvuzela – хорошо для вашей команды, плохо для ваших ушей» (PDF) . South African Medical Journal . 100 (4): 99–100. doi : 10.7196/samj.3697 (неактивен 2024-11-10). hdl :2263/13136. PMID  20459912.{{cite journal}}: CS1 maint: DOI inactive as of November 2024 (link)
  24. ^ Nave, Carl R. (2006). «Порог боли». HyperPhysics . SciLinks . Получено 16.06.2009 .
  25. ^ Фрэнкс, Джон Р.; Стивенсон, Марк Р.; Мерри, Кэрол Дж., ред. (июнь 1996 г.). Профилактика профессиональной потери слуха – практическое руководство (PDF) . Национальный институт охраны труда . стр. 88 . Получено 15 июля 2009 г. .
  26. ^ "Таблица децибел – SPL – Сравнительная таблица громкости". sengpielaudio . Получено 5 марта 2012 г.
  27. ^ ab Hamby, William. "Таблица предельных уровней звукового давления в децибелах". Архивировано из оригинала 2005-10-19.
  28. ^ Николас Мисдариис, Луи-Фердинанд Пардо (август 2017 г.), Звук тишины электромобилей – Вопросы и ответы, InterNoise, HAL Open Science, Гонконг, Китай , получено 2 мая 2024 г.
  29. ^ "EPA определяет уровни шума, влияющие на здоровье и благосостояние" (пресс-релиз). Агентство по охране окружающей среды . 2 апреля 1974 г. Получено 27 марта 2017 г.
  30. ^ Николас Мисдариис, Луи-Фердинанд Пардо (август 2017 г.). «Звук тишины электромобилей – вопросы и ответы». InterNoise, HAL Open Science, Гонконг, Китай . Получено 2 мая 2024 г.
  31. ^ «Самое тихое место на Земле» — Сертификат Книги рекордов Гиннесса, 2005 г.» (PDF) . Orfield Labs.
  32. ↑ Миддлмисс, Нил (18 декабря 2007 г.). «Самое тихое место на Земле – Orfield Labs». Audio Junkies . Архивировано из оригинала 21.11.2010.
  33. ^ Юстас, Дэйв. «Безэховая камера». Университет Солфорда. Архивировано из оригинала 2019-03-04.
  34. ^ "Microsoft Lab устанавливает новый рекорд для самого тихого места в мире". 2015-10-02 . Получено 2016-09-20 . Компьютерная компания построила безэховую камеру, в которой высокочувствительные тесты показали средний показатель фонового шума невообразимо тихий -20,35 дБА (децибелы по шкале А).
  35. ^ "Проверьте самую тихую комнату в мире". Microsoft: Inside B87 . Получено 20 сентября 2016 г.
Общий
  • Беранек, Лео Л., Акустика (1993), Акустическое общество Америки, ISBN 0-88318-494-X . 
  • Дэниел Р. Райхель, Наука и применение акустики (2006), Springer New York, ISBN 1441920803 . 
  • Медиа, связанные с Звуковое давление на Wikimedia Commons
  • Звуковое давление и звуковая мощность — две часто путаемые характеристики звука
  • Сравнительная таблица децибел (громкости)
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Sound_pressure&oldid=1256600931#Sound_pressure_level"