Изотопы молибдена

Изотопы молибдена ( _42Mo )
γ	–
Стандартный атомный вес A r °(Mo)
	95,95 ± 0,01 ; 95,95 ± 0,01 ( сокращенно ) ;
	вид; разговаривать; редактировать;

Молибден ( _42Mo ) имеет 39 известных изотопов , с атомной массой от 81 до 119, а также четыре метастабильных ядерных изомера . Семь изотопов встречаются в природе с атомными массами 92, 94, 95, 96, 97, 98 и 100. Все нестабильные изотопы молибдена распадаются на изотопы циркония , ниобия , технеция и рутения . ^[5]

Молибден-100, с периодом полураспада приблизительно 8,5×10 ¹⁸ лет , является единственным естественным радиоизотопом. Он претерпевает двойной бета-распад в рутений -100. Молибден-98 является наиболее распространенным изотопом, составляющим 24,14% всего молибдена на Земле. Изотопы молибдена с массовыми числами 111 и выше имеют период полураспада приблизительно 0,15 с. ^[5]

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	З	Н	Изотопная масса ( Да ) ^[6]^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада ^[1] ^{[n 4]}	Режим распада ^[1] ^{[n 5]}	Дочерний изотоп ^{[n 6]}	Спин и четность ^[1] ^{[n 7]}^{[n 8]}	Природная распространенность (мольная доля)
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения			Период полураспада ^[1] ^{[n 4]}	Режим распада ^[1] ^{[n 5]}	Дочерний изотоп ^{[n 6]}	Спин и четность ^[1] ^{[n 7]}^{[n 8]}	Нормальная пропорция ^[1]	Диапазон вариаций
⁸¹ мес.	42	39	80.96623(54)#	1# мс [>400 нс]	β ⁺ ?	⁸¹ Нб	5/2+#
⁸¹ мес.	42	39	80.96623(54)#	1# мс [>400 нс]	β ⁺ , р ?	⁸⁰ Зр	5/2+#
⁸² Мо	42	40	81.95666(43)#	30# мс [>400 нс]	β ⁺ ?	⁸² Нб	0+
⁸² Мо	42	40	81.95666(43)#	30# мс [>400 нс]	β ⁺ , р?	⁸¹ Зр	0+
⁸³ мес.	42	41	82.95025(43)#	23(19) мс	β ⁺	⁸³ Нб	3/2−#
⁸³ мес.	42	41	82.95025(43)#	23(19) мс	β ⁺ , р?	⁸² Зр	3/2−#
⁸⁴ Мо	42	42	83.94185(32)#	2.3(3) с	β ⁺	⁸⁴ Нб	0+
⁸⁴ Мо	42	42	83.94185(32)#	2.3(3) с	β ⁺ , р?	⁸³ Зр	0+
⁸⁵ мес.	42	43	84.938261(17)	3.2(2) с	β ⁺ (99,86%)	⁸⁵ Нб	(1/2+)
⁸⁵ мес.	42	43	84.938261(17)	3.2(2) с	β ⁺ , р (0,14%)	⁸⁴ Зр	(1/2+)
⁸⁶ Мо	42	44	85.931174(3)	19.1(3) с	β ⁺	⁸⁶ Нб	0+
⁸⁷ Пн	42	45	86.928196(3)	14.1(3) с	β ⁺ (85%)	⁸⁷ Нб	7/2+#
⁸⁷ Пн	42	45	86.928196(3)	14.1(3) с	β ⁺ , р (15%)	⁸⁶ Зр	7/2+#
⁸⁸ мес.	42	46	87.921968(4)	8.0(2) мин	β ⁺	⁸⁸ Нб	0+
⁸⁹ Пн	42	47	88.919468(4)	2.11(10) мин	β ⁺	⁸⁹ Нб	(9/2+)
^89м Пн	387,5(2) кэВ			190(15) мс	ЭТО	⁸⁹ Пн	(1/2−)
⁹⁰ Мо	42	48	89.913931(4)	5.56(9) ч	β ⁺	⁹⁰ Нб	0+
^90м Пн	2874,73(15) кэВ			1,14(5) мкс	ЭТО	⁹⁰ Мо	8+
⁹¹ Пн	42	49	90.911745(7)	15.49(1) мин.	β ⁺	⁹¹ Нб	9/2+
^91м Пн	653,01(9) кэВ			64,6(6) с	ИТ (50,0%)	⁹¹ Пн	1/2−
^91м Пн	653,01(9) кэВ			64,6(6) с	β ⁺ (50,0%)	⁹¹ Нб	1/2−
⁹² Мо	42	50	91.90680715(17)	Наблюдаемо стабильный^{[n 9]}			0+	0,14649(106)
^92м Пн	2760,52(14) кэВ			190(3) нс	ЭТО	⁹² Мо	8+
⁹³ Мо	42	51	92.90680877(19)	4839(63) г ^[2]	ЕС (95,7%)	^93м Нб	5/2+
⁹³ Мо	42	51	92.90680877(19)	4839(63) г ^[2]	ЕС (4,3%)	⁹³ Нб	5/2+
^93м1 Мо	2424,95(4) кэВ			6.85(7) ч	ИТ (99,88%)	⁹³ Мо	21/2+
^93м1 Мо	2424,95(4) кэВ			6.85(7) ч	β ⁺ (0,12%)	⁹³ Нб	21/2+
^93м2 Мо	9695(17) кэВ			1,8(10) мкс	ЭТО	⁹³ Мо	(39/2−)
⁹⁴ Мо	42	52	93.90508359(15)	Стабильный			0+	0,09187(33)
⁹⁵ Мо ^{[н 10]}	42	53	94.90583744(13)	Стабильный			5/2+	0.15873(30)
⁹⁶ Мо	42	54	95.90467477(13)	Стабильный			0+	0,16673(8)
⁹⁷ Мо ^{[н 10]}	42	55	96.90601690(18)	Стабильный			5/2+	0,09582(15)
⁹⁸ Мо ^{[н 10]}	42	56	97.90540361(19)	Наблюдаемо стабильный ^{[n 11]}			0+	0,24292(80)
⁹⁹ Мо ^{[н 10]}^{[н 12]}	42	57	98.90770730(25)	65.932(5) ч	β ⁻	^99m Тс	1/2+
^99м1 Мо	97,785(3) кэВ			15,5(2) мкс	ЭТО	⁹⁹ Мо	5/2+
^99м2 Мо	684,10(19) кэВ			760(60) нс	ЭТО	⁹⁹ Мо	11/2−
¹⁰⁰ Мо ^{[n 13]}^{[n 10]}	42	58	99.9074680(3)	7,07(14)×10 ¹⁸ лет	β ⁻ β ⁻	¹⁰⁰ руб.	0+	0,09744(65)
¹⁰¹ Мо	42	59	100.9103376(3)	14.61(3) мин.	β ⁻	¹⁰¹ Тс	1/2+
^101м1 Мо	13,497(9) кэВ			226(7) нс	ЭТО	¹⁰¹ Мо	3/2+
^101м2 Мо	57,015(11) кэВ			133(70) нс	ЭТО	¹⁰¹ Мо	5/2+
¹⁰² Мо	42	60	101.910294(9)	11.3(2) мин	β ⁻	¹⁰² Тс	0+
¹⁰³ Мо	42	61	102.913092(10)	67,5(15) с	β ⁻	¹⁰³ Тс	3/2+
¹⁰⁴ Мо	42	62	103.913747(10)	60(2) с	β ⁻	¹⁰⁴ Тс	0+
¹⁰⁵ Мо	42	63	104.9169798(23) ^[7]	36,3(8) с	β ⁻	¹⁰⁵ Тс	(5/2−)
¹⁰⁶ Мо	42	64	105.9182732(98)	8.73(12) с	β ⁻	¹⁰⁶ Тс	0+
¹⁰⁷ Мо	42	65	106.9221198(99)	3,5(5) с	β ⁻	¹⁰⁷ Тс	(1/2+)
^107м Пн	65,4(2) кэВ			445(21) нс	ЭТО	¹⁰⁷ Мо	(5/2+)
¹⁰⁸ Мо	42	66	107.9240475(99)	1.105(10) с	β ⁻ (>99,5%)	¹⁰⁸ Тс	0+
¹⁰⁸ Мо	42	66	107.9240475(99)	1.105(10) с	β ⁻ , н (<0,5%)	¹⁰⁷ Тс	0+
¹⁰⁹ Мо	42	67	108.928438(12)	700(14) мс	β ⁻ (98,7%)	¹⁰⁹ Тс	(1/2+)
¹⁰⁹ Мо	42	67	108.928438(12)	700(14) мс	β ⁻ , н (1,3%)	¹⁰⁸ Тс	(1/2+)
^109м Пн	69,7(5) кэВ			210(60) нс	ЭТО	¹⁰⁹ Мо	5/2+#
¹¹⁰ Мо	42	68	109.930718(26)	292(7) мс	β ⁻ (98,0%)	¹¹⁰ Тс	0+
¹¹⁰ Мо	42	68	109.930718(26)	292(7) мс	β ⁻ , н (2,0%)	¹⁰⁹ Тс	0+
¹¹¹ Пн	42	69	110.935652(14)	193,6(44) мс	β ⁻ (>88%)	¹¹¹ Тс	1/2+#
¹¹¹ Пн	42	69	110.935652(14)	193,6(44) мс	β ⁻ , н (<12%)	¹¹⁰ Тс	1/2+#
^111м Пн	100(50)# кэВ			~200 мс	β ⁻	¹¹¹ Тс	7/2−#
^111м Пн	100(50)# кэВ			~200 мс	β ⁻ , н?	¹¹⁰ Тс	7/2−#
¹¹² Мо	42	70	111.93829(22)#	125(5) мс	β ⁻	¹¹² Тс	0+
¹¹² Мо	42	70	111.93829(22)#	125(5) мс	β ⁻ , н?	¹¹¹ Тс	0+
¹¹³ Мо	42	71	112.94348(32)#	80(2) мс	β ⁻	¹¹³ Тс	5/2+#
¹¹³ Мо	42	71	112.94348(32)#	80(2) мс	β ⁻ , н?	¹¹² Тс	5/2+#
¹¹⁴ Мо	42	72	113.94667(32)#	58(2) мс	β ⁻	¹¹⁴ Тс	0+
¹¹⁴ Мо	42	72	113.94667(32)#	58(2) мс	β ⁻ , н?	¹¹³ Тс	0+
¹¹⁵ Мо	42	73	114.95217(43)#	45,5(20) мс	β ⁻	¹¹⁵ Тс	3/2+#
					β ⁻ , н?	¹¹⁴ Тс
					β ⁻ , 2n?	¹¹³ Тс
¹¹⁶ Мо	42	74	115.95576(54)#	32(4) мс	β ⁻	¹¹⁶ Тс	0+
					β ⁻ , н?	¹¹⁵ Тс
					β ⁻ , 2n?	¹¹⁴ Тс
¹¹⁷ Мо	42	75	116.96169(54)#	22(5) мс	β ⁻	¹¹⁷ Тс	3/2+#
					β ⁻ , н?	¹¹⁶ Тс
					β ⁻ , 2n?	¹¹⁵ Тс
¹¹⁸ Мо	42	76	117.96525(54)#	21(6) мс	β ⁻	¹¹⁸ Тс	0+
					β ⁻ , н?	¹¹⁷ Тс
					β ⁻ , 2n?	¹¹⁶ Тс
¹¹⁹ Мо	42	77	118.97147(32)#	12# мс [>550 нс]	β ⁻ ?	¹¹⁹ Тс	3/2+#
					β ⁻ , н?	¹¹⁸ Тс
					β ⁻ , 2n?	¹¹⁷ Тс
Заголовок и нижний колонтитул этой таблицы: вид

^ ^m Mb – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).
^ Жирным шрифтом выделен период полураспада – почти стабильный, период полураспада дольше возраста Вселенной .
^ Способы распада:
ЕС: Захват электронов
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронное излучение
р: Эмиссия протонов
^ Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.
^ # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).
^ Считается, что распадается по реакции β ⁺ β ⁺ до ⁹² Zr с периодом полураспада более 1,9×10 ²⁰ лет.
^ abcde Продукт деления
^ Считается, что распадается по механизму β ⁻ β ⁻ до ⁹⁸ Ru с периодом полураспада более 1×10 ¹⁴ лет.
^ Используется для производства медицинского радиоизотопа технеция-99m .
^ Первичный радионуклид

Молибден-99

Молибден-99 производится в коммерческих целях путем интенсивной нейтронной бомбардировки высокоочищенной мишени из урана-235 с последующим быстрым извлечением. ^[8] Он используется в качестве родительского радиоизотопа в генераторах технеция-99m для получения еще более короткоживущего дочернего изотопа технеция-99m , который используется примерно в 40 миллионах медицинских процедур ежегодно. Распространенное заблуждение или неправильное название заключается в том, что ^99Mo используется в этих диагностических медицинских сканированиях, когда на самом деле он не играет никакой роли в агенте визуализации или самом сканировании. Фактически, ^99Mo , совместно элюированный с ^99mTc (также известный как прорыв), считается загрязняющим веществом и сводится к минимуму для соблюдения соответствующих правил и стандартов USP (или эквивалентных). МАГАТЭ рекомендует не вводить ^99Mo концентрации, превышающие 0,15 мкКи/мКи ^{99m Tc или 0,015%, для использования людьми.}^[9] Обычно количественное определение проскока ^99Mo выполняется для каждой элюции при использовании генератора ^99Mo / ^99m Tc во время тестирования QA-QC конечного продукта.

Существуют альтернативные пути получения ⁹⁹ Mo, которые не требуют делящейся мишени, такой как высоко- или низкообогащенный уран (т. е. ВОУ или НОУ). Некоторые из них включают методы на основе ускорителей, такие как протонная бомбардировка или фотонейтронные реакции на обогащенных мишенях ¹⁰⁰ Mo. Исторически ⁹⁹ Mo, полученный путем захвата нейтронов на природном изотопном молибдене или обогащенных мишенях ⁹⁸ Mo, использовался для разработки коммерческих генераторов ⁹⁹ Mo/ ^99m Tc . ^[10]^[11] Процесс захвата нейтронов в конечном итоге был заменен на ⁹⁹ Mo на основе деления, который мог быть получен с гораздо более высокой удельной активностью. Таким образом, внедрение исходных растворов ⁹⁹ Mo с высокой удельной активностью позволило обеспечить более высокое качество продукции и лучшее разделение ^99m Tc от ⁹⁹ Mo на небольшой колонке из оксида алюминия с использованием хроматографии . Использование ⁹⁹ Mo с низкой удельной активностью в аналогичных условиях особенно проблематично, поскольку для размещения эквивалентных количеств ⁹⁹ Mo требуются либо более высокие емкости загрузки Mo, либо более крупные колонки. С химической точки зрения, это явление возникает из-за других изотопов Mo, присутствующих помимо ⁹⁹ Mo, которые конкурируют за взаимодействия с поверхностными участками на подложке колонки. В свою очередь, ⁹⁹ Mo с низкой удельной активностью обычно требует гораздо больших размеров колонок и более длительного времени разделения и обычно дает ^99m Tc в сочетании с неудовлетворительными количествами исходного радиоизотопа при использовании γ-оксида алюминия в качестве подложки колонки. В конечном счете, конечный продукт ^99m Tc худшего качества, полученный в этих условиях, делает его по существу несовместимым с коммерческой цепочкой поставок.

За последнее десятилетие соглашения о сотрудничестве между правительством США и частными капиталистическими структурами возродили производство нейтронного захвата для коммерческого распространения ^99Mo / ^99mTc в Соединенных Штатах Америки. ^[12] Возврат к получению 99Mo на основе нейтронного захвата ^также сопровождался внедрением новых методов разделения, которые позволяют использовать 99Mo ^{с низкой удельной активностью.}

Ссылки

^ abcdef Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). "Оценка ядерных свойств NUBASE2020" (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.
^ ab Kajan, I.; Heinitz, S.; Kossert, K.; Sprung, P.; Dressler, R.; Schumann, D. (2021-10-05). "Первое прямое определение периода полураспада 93Mo". Scientific Reports . 11 (1). doi :10.1038/s41598-021-99253-5. ISSN 2045-2322. PMC 8492754 . PMID 34611245.
^ «Стандартные атомные веса: молибден». CIAAW . 2013.
^ Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.
^ ab Lide, David R., ред. (2006). CRC Handbook of Chemistry and Physics (87-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . Раздел 11. ISBN 978-0-8493-0487-3.
^ Ван, Мэн; Хуан, ВДж; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки*». Chinese Physics C. 45 ( 3): 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.
^ Джарис, А.; Стрийчик, М.; Канкайнен, А.; Аюби, Л. Ал; Белюскина О.; Канете, Л.; де Гроот, РП; Делафосс, К.; Делахай, П.; Эронен, Т.; Флайоль, М.; Ге, З.; Гельдхоф, С.; Джинс, В.; Хукканен, М.; Имграм, П.; Каль, Д.; Костенсало, Дж.; Куянпяя, С.; Кумар, Д.; Мур, ID; Мужо, М.; Нестеренко Д.А.; Никас, С.; Патель, Д.; Пенттиля, Х.; Питман-Уэймут, Д.; Похьялайнен, И.; Раджио, А.; Рамальо, М.; Репонен, М.; Ринта-Антила, С.; де Рубен, А.; Руотсалайнен, Дж.; Шривастава, ПК; Сухонен Дж.; Вилен, М.; Виртанен, В.; Задворная А. «Физический обзор C - принятая статья: Изомерные состояния осколков деления, исследованные с помощью масс-спектрометрии с ловушкой Пеннинга в IGISOL». журналы.aps.org . arXiv : 2403.04710 .
^ Фрэнк Н. фон Хиппель; Лора Х. Кан (декабрь 2006 г.). «Возможность устранения использования высокообогащенного урана при производстве медицинских радиоизотопов». Наука и всеобщая безопасность . 14 (2 и 3): 151–162. Bibcode : 2006S&GS...14..151V. doi : 10.1080/08929880600993071. S2CID 122507063.
^ Ибрагим И, Зулкифли Х, Бохари Й, Закария И, Ван Хамирул БВК. Минимизация загрязнения молибденом-99 в пертехнетате технеция-99m из элюирования генератора 99Mo/99mTc (PDF) (Отчет).
^ Ричардс, П. (1989). Технеций-99m: первые дни . 3-й Международный симпозиум по технецию в химии и ядерной медицине, Падуя, Италия, 5-8 сентября 1989 г. OSTI 5612212.
^ Ричардс, П. (1965-10-14). Генератор технеция-99m (Отчет). doi : 10.2172/4589063 . OSTI 4589063.
^ "Развивающийся лидер с новыми решениями в области технологий ядерной медицины". NorthStar Medical Radioisotopes, LLC . Получено 23.01.2020 .

Изотопные составы и стандартные атомные массы из:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). "Атомные веса элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет ИЮПАК)". Pure and Applied Chemistry . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351/pac200375060683 .
- Визер, Майкл Э. (2006). «Атомные веса элементов 2005 (Технический отчет ИЮПАК)». Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. doi : 10.1351/pac200678112051 .
«Новости и уведомления: пересмотрены стандартные атомные веса». Международный союз теоретической и прикладной химии . 19 октября 2005 г.
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
- Национальный центр ядерных данных . "База данных NuDat 2.x". Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Таблица изотопов". В Lide, David R. (ред.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85-е изд.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.

[6] Mb – Возбужденный ядерный изомер .

[8] ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-9] # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).

[10] Жирным шрифтом выделен период полураспада – почти стабильный, период полураспада дольше возраста Вселенной .

[11] Способы распада:
ЕС: Захват электронов
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронное излучение
р: Эмиссия протонов

[12] Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.

[13] ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-14] # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).

[15] Считается, что распадается по реакции β ⁺ β ⁺ до ⁹² Zr с периодом полураспада более 1,9×10 ²⁰ лет.

[FP-16] Продукт деления

[17] Считается, что распадается по механизму β ⁻ β ⁻ до ⁹⁸ Ru с периодом полураспада более 1×10 ¹⁴ лет.

[18] Используется для производства медицинского радиоизотопа технеция-99m .

[19] Первичный радионуклид

[NUBASE2020-1] Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). "Оценка ядерных свойств NUBASE2020" (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.

[93Mo-2] Kajan, I.; Heinitz, S.; Kossert, K.; Sprung, P.; Dressler, R.; Schumann, D. (2021-10-05). "Первое прямое определение периода полураспада 93Mo". Scientific Reports . 11 (1). doi :10.1038/s41598-021-99253-5. ISSN 2045-2322. PMC 8492754 . PMID 34611245.

[3] «Стандартные атомные веса: молибден». CIAAW . 2013.

[CIAAW2021-4] Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.

[CRC87th-5] Lide, David R., ред. (2006). CRC Handbook of Chemistry and Physics (87-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . Раздел 11. ISBN 978-0-8493-0487-3.

[AME2020_II-7] Ван, Мэн; Хуан, ВДж; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки*». Chinese Physics C. 45 ( 3): 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.

[jaries2024-20] Джарис, А.; Стрийчик, М.; Канкайнен, А.; Аюби, Л. Ал; Белюскина О.; Канете, Л.; де Гроот, РП; Делафосс, К.; Делахай, П.; Эронен, Т.; Флайоль, М.; Ге, З.; Гельдхоф, С.; Джинс, В.; Хукканен, М.; Имграм, П.; Каль, Д.; Костенсало, Дж.; Куянпяя, С.; Кумар, Д.; Мур, ID; Мужо, М.; Нестеренко Д.А.; Никас, С.; Патель, Д.; Пенттиля, Х.; Питман-Уэймут, Д.; Похьялайнен, И.; Раджио, А.; Рамальо, М.; Репонен, М.; Ринта-Антила, С.; де Рубен, А.; Руотсалайнен, Дж.; Шривастава, ПК; Сухонен Дж.; Вилен, М.; Виртанен, В.; Задворная А. «Физический обзор C - принятая статья: Изомерные состояния осколков деления, исследованные с помощью масс-спектрометрии с ловушкой Пеннинга в IGISOL». журналы.aps.org . arXiv : 2403.04710 .

[21] Фрэнк Н. фон Хиппель; Лора Х. Кан (декабрь 2006 г.). «Возможность устранения использования высокообогащенного урана при производстве медицинских радиоизотопов». Наука и всеобщая безопасность . 14 (2 и 3): 151–162. Bibcode : 2006S&GS...14..151V. doi : 10.1080/08929880600993071. S2CID 122507063.

[22] Ибрагим И, Зулкифли Х, Бохари Й, Закария И, Ван Хамирул БВК. Минимизация загрязнения молибденом-99 в пертехнетате технеция-99m из элюирования генератора 99Mo/99mTc (PDF) (Отчет).

[23] Ричардс, П. (1989). Технеций-99m: первые дни . 3-й Международный симпозиум по технецию в химии и ядерной медицине, Падуя, Италия, 5-8 сентября 1989 г. OSTI 5612212.

[24] Ричардс, П. (1965-10-14). Генератор технеция-99m (Отчет). doi : 10.2172/4589063 . OSTI 4589063.

[25] "Развивающийся лидер с новыми решениями в области технологий ядерной медицины". NorthStar Medical Radioisotopes, LLC . Получено 23.01.2020 .

ЕС:	Захват электронов
ЭТО:	Изомерный переход
н:	Нейтронное излучение
р:	Эмиссия протонов