уравнение Марченко

В математической физике , а точнее в одномерной обратной задаче рассеяния , уравнение Марченко (или уравнение Гельфанда-Левитана-Марченко или уравнение ОЛМ ), названное в честь Израиля Гельфанда , Бориса Левитана и Владимира Марченко , выводится путем вычисления преобразования Фурье уравнения рассеяния:

К ( г , г ) + г ( г , г ) + г К ( г , г ) г ( г , г ) г г = 0 {\displaystyle K(r,r^{\prime})+g(r,r^{\prime})+\int _ {r}^{\infty } K(r,r^{\prime \prime} )g(r^{\prime \prime },r^{\prime })\mathrm {d} r^{\prime \prime }=0}

Где - симметричное ядро ​​, такое, которое вычисляется по данным рассеяния. Решая уравнение Марченко, получаем ядро ​​оператора преобразования, из которого можно считать потенциал. Это уравнение выводится из интегрального уравнения Гельфанда–Левитана с использованием представления Повзнера–Левитана. г ( г , г ) {\displaystyle g(r,r^{\prime})\,} г ( г , г ) = г ( г , г ) , {\displaystyle g(r,r^{\prime})=g(r^{\prime},r),\,} К ( г , г ) {\displaystyle K(r,r^{\prime})}

Применение к теории рассеяния

Предположим, что для потенциала оператора Шредингера имеются данные рассеяния , где — коэффициенты отражения от непрерывного рассеяния, заданные как функция , а действительные параметры взяты из дискретного связанного спектра. [1] ты ( х ) {\displaystyle и(х)} Л = г 2 г х 2 + ты ( х ) {\displaystyle L=-{\frac {d^{2}}{dx^{2}}}+u(x)} ( г ( к ) , { χ 1 , , χ N } ) {\displaystyle (r(k),\{\chi _{1},\cdots ,\chi _{N}\})} r ( k ) {\displaystyle r(k)} r : R C {\displaystyle r:\mathbb {R} \rightarrow \mathbb {C} } χ 1 , , χ N > 0 {\displaystyle \chi _{1},\cdots ,\chi _{N}>0}

Затем, определив, где являются ненулевыми константами, решение уравнения GLM для позволяет восстановить потенциал с помощью формулы F ( x ) = n = 1 N β n e χ n x + 1 2 π R r ( k ) e i k x d k , {\displaystyle F(x)=\sum _{n=1}^{N}\beta _{n}e^{-\chi _{n}x}+{\frac {1}{2\pi }}\int _{\mathbb {R} }r(k)e^{ikx}dk,} β n {\displaystyle \beta _{n}} K ( x , y ) + F ( x + y ) + x K ( x , z ) F ( z + y ) d z = 0 {\displaystyle K(x,y)+F(x+y)+\int _{x}^{\infty }K(x,z)F(z+y)dz=0} K {\displaystyle K} u ( x ) = 2 d d x K ( x , x ) . {\displaystyle u(x)=-2{\frac {d}{dx}}K(x,x).}

Смотрите также

Примечания

  1. ^ Дунайский 2009, стр. 30–31.

Ссылки

  • Дунайский, Мацей (2009). Солитоны, инстантоны и твисторы . Оксфорд; Нью-Йорк: ОУП Оксфорд. ISBN 978-0-19-857063-9. OCLC  320199531.
  • Марченко, ВА (2011). Операторы Штурма–Лиувилля и их приложения (2-е изд.). Провиденс: Американское математическое общество . ISBN 978-0-8218-5316-0. МР  2798059.
  • Кей, Ирвин В. (1955). Обратная задача рассеяния. Нью-Йорк: Институт математических наук Куранта, Нью-Йоркский университет. OCLC  1046812324.
  • Левинсон, Норман (1953). «Определенные явные соотношения между сдвигом фаз и рассеивающим потенциалом». Physical Review . 89 (4): 755–757. Bibcode :1953PhRv...89..755L. doi :10.1103/PhysRev.89.755. ISSN  0031-899X.


Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Marchenko_equation&oldid=1240930921"