Разрыв пары нуклонов при делении

Разрыв пары нуклонов при делении является важной темой в ядерной физике на протяжении десятилетий. « Пара нуклонов » относится к эффектам спаривания нуклонов , которые сильно влияют на ядерные свойства нуклида .

Наиболее измеряемыми величинами в исследованиях ядерного деления являются выходы заряда и массы осколков для урана-235 и других делящихся нуклидов. В этом смысле экспериментальные результаты по распределению заряда для низкоэнергетического деления актинидов показывают предпочтение четному Z- фрагменту, что называется нечетно-четным эффектом на выход заряда. ^[1]

Важность этих распределений заключается в том, что они являются результатом перестройки нуклонов в процессе деления из-за взаимодействия коллективных переменных и индивидуальных уровней частиц; поэтому они позволяют понять несколько аспектов динамики процесса деления. Процесс от седла (когда ядро начинает свою необратимую эволюцию к фрагментации) до точки разрыва (когда образуются фрагменты и ядерное взаимодействие между фрагментами рассеивается), форма делящейся системы изменяется, но также продвигает нуклоны к возбужденным уровням частиц.

Поскольку для ядер с четным Z ( числом протонов ) и четным N ( числом нейтронов ) существует разрыв между основным состоянием и первым возбужденным состоянием частицы, которое достигается разрывом пары нуклонов, ожидается, что фрагменты с четным Z будут иметь более высокую вероятность образования, чем фрагменты с нечетным Z.

Предпочтение четных Z четным N делениям интерпретируется как сохранение сверхтекучести при спуске от седла к разрыву. Отсутствие нечетно-четного эффекта означает, что процесс является достаточно вязким. ^[2]

В отличие от наблюдаемых для распределений заряда не наблюдается нечетно-четного эффекта на массовое число осколков ( A ). Этот результат интерпретируется гипотезой, что в процессе деления всегда будет происходить разрыв пары нуклонов, который может быть разрывом пары протонов или пары нейтронов в низкоэнергетическом делении урана-234 , урана-236 , ^[3] и плутония-240, изученном Модесто Монтойей . ^[4]

Ссылки

^ Siegert, G.; Greif, J.; Wollnik, H.; Fiedler, G.; Decker, R.; et al. (1975-04-21). «Распределение ядерного заряда на изобарах 92–100, возникающее в результате деления урана-235 тепловыми нейтронами». Physical Review Letters . 34 (16): 1034– 1036. Bibcode : 1975PhRvL..34.1034S. doi : 10.1103/physrevlett.34.1034.
^ Бьёрнхольм, С (1974-01-01). «Сверхтекучий против вязкого спуска от седла к разрыву». Physica Scripta . 10 (A): 110– 114. Bibcode : 1974PhyS...10S.110B. doi : 10.1088/0031-8949/10/a/018. S2CID 250843387.
^ Signarbieux, C.; Montoya, M.; Ribrag, M.; Mazur, C.; Guet, C.; Perrin, P.; Maurel, M. (1981). «Доказательства разрыва пары нуклонов даже в самых холодных конфигурациях разрыва 234U и 236U». Journal de Physique Lettres . 42 (19): 437– 440. doi :10.1051/jphyslet:019810042019043700.
^ Монтойя, М. (1984). «Распределение массы и кинетической энергии при холодном делении ²³³ U, ²³⁵ U и ²³⁹ Pu, вызванном тепловыми нейтронами». Zeitschrift für Physik A. 319 ( 2): 219– 225. Bibcode : 1984ZPhyA.319..219M. doi : 10.1007/bf01415636. S2CID 121150912.

Эта статья о радиоактивности – заглушка . Вы можете помочь Википедии, расширив ее.

[1] Siegert, G.; Greif, J.; Wollnik, H.; Fiedler, G.; Decker, R.; et al. (1975-04-21). «Распределение ядерного заряда на изобарах 92–100, возникающее в результате деления урана-235 тепловыми нейтронами». Physical Review Letters . 34 (16): 1034– 1036. Bibcode : 1975PhRvL..34.1034S. doi : 10.1103/physrevlett.34.1034.

[2] Бьёрнхольм, С (1974-01-01). «Сверхтекучий против вязкого спуска от седла к разрыву». Physica Scripta . 10 (A): 110– 114. Bibcode : 1974PhyS...10S.110B. doi : 10.1088/0031-8949/10/a/018. S2CID 250843387.

[3] Signarbieux, C.; Montoya, M.; Ribrag, M.; Mazur, C.; Guet, C.; Perrin, P.; Maurel, M. (1981). «Доказательства разрыва пары нуклонов даже в самых холодных конфигурациях разрыва 234U и 236U». Journal de Physique Lettres . 42 (19): 437– 440. doi :10.1051/jphyslet:019810042019043700.

[4] Монтойя, М. (1984). «Распределение массы и кинетической энергии при холодном делении ²³³ U, ²³⁵ U и ²³⁹ Pu, вызванном тепловыми нейтронами». Zeitschrift für Physik A. 319 ( 2): 219– 225. Bibcode : 1984ZPhyA.319..219M. doi : 10.1007/bf01415636. S2CID 121150912.