Месторождение Кальба-Рамонда

В теоретической физике в целом и теории струн в частности поле Кальба–Рамона (названное в честь Майкла Кальба и Пьера Рамона ), ^[1] также известное как поле Кальба –Рамона B ^[2] или поле Кальба–Рамона NS–NS B ^[3] , представляет собой квантовое поле , которое преобразуется как двумерная форма , т. е. антисимметричное тензорное поле с двумя индексами. ^{[1] [4]}

Прилагательное «NS» отражает тот факт, что в формализме RNS эти поля появляются в секторе NS–NS , в котором все векторные фермионы являются антипериодическими. Оба использования слова «NS» отсылают к Андре Невё и Джону Генри Шварцу , которые изучали такие граничные условия (так называемые граничные условия Невё–Шварца ) и поля, которые им удовлетворяют в 1971 году. ^[5]

Поле Калба–Рамонда обобщает электромагнитный потенциал , но имеет два индекса вместо одного. Это различие связано с тем, что электромагнитный потенциал интегрируется по одномерным мировым линиям частиц для получения одного из его вкладов в действие, в то время как поле Калба–Рамонда должно быть интегрировано по двумерной мировой поверхности струны. В частности, в то время как действие для заряженной частицы, движущейся в электромагнитном потенциале, задается выражением

${\displaystyle -q\int dx^{\mu }A_{\mu }}$

что для струны, связанной с полем Кальба–Рамонда, имеет вид

${\displaystyle -\int dx^{\mu }dx^{\nu }B_{\mu \nu }}$

Этот термин в действии подразумевает, что фундаментальная струна теории струн является источником NS–NS B -поля, подобно тому, как заряженные частицы являются источниками электромагнитного поля.

Поле Кальба–Рамонда появляется вместе с метрическим тензором и дилатоном как набор безмассовых возбуждений замкнутой струны .

• поле Кертрайт
• электродинамика p-формы
• Поле Рамонда–Рамонда

Эта статья, связанная с теорией струн, является заглушкой . Вы можете помочь Википедии, расширив ее.

• в
• т
• е