Изотопы циркония

Изотопы циркония ( _40Zr )
γ	–
β +	89 лет
γ	–
Стандартный атомный вес A r °(Zr)
	91,222 ± 0,003 ; 91,222 ± 0,003 ( сокращенно ) ;
	вид; разговаривать; редактировать;

Встречающийся в природе цирконий ( ₄₀ Zr) состоит из четырех стабильных изотопов (один из которых в будущем может оказаться радиоактивным ) и одного очень долгоживущего радиоизотопа ( ⁹⁶ Zr), первичного нуклида , который распадается посредством двойного бета-распада с наблюдаемым периодом полураспада 2,0×10 ¹⁹ лет; ^[4] он также может подвергаться одинарному бета-распаду , который пока не наблюдается, но теоретически предсказанное значение t _1/2 составляет 2,4×10 ²⁰ лет. ^[5] Вторым по стабильности радиоизотопом является ⁹³ Zr , период полураспада которого составляет 1,53 миллиона лет. Было обнаружено тридцать других радиоизотопов. Все они имеют период полураспада менее суток, за исключением ⁹⁵ Zr (64,02 дня), ⁸⁸ Zr (83,4 дня) и ⁸⁹ Zr (78,41 часа). Основным режимом распада является захват электронов для изотопов легче ^92Zr , а основным режимом для более тяжелых изотопов является бета-распад.

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	З	Н	Изотопная масса ( Da ) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Режим распада	Дочерний изотоп ^{[n 6]}	Спин и четность ^{[n 7]}^{[n 5]}	Природная распространенность (мольная доля)
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения			Период полураспада ^{[n 4]}^{[n 5]}	Режим распада	Дочерний изотоп ^{[n 6]}	Спин и четность ^{[n 7]}^{[n 5]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариаций
⁷⁷ Зр	40	37	76.96608(43)#	100# мкс			3/2−#
⁷⁸ Зр	40	38	77.95523(54)#	50# мс [>170 нс]			0+
⁷⁹ Зр	40	39	78.94916(43)#	56(30) мс	β ⁺ , п	⁷⁸ Ср	5/2+#
⁷⁹ Зр	40	39	78.94916(43)#	56(30) мс	β ⁺	⁷⁹ лет	5/2+#
⁸⁰ Зр	40	40	79.9404(16)	4.6(6) с	β ⁺	⁸⁰ лет	0+
⁸¹ Зр	40	41	80.93721(18)	5,5(4) с	β ⁺ (>99,9%)	⁸¹ год	(3/2−)#
⁸¹ Зр	40	41	80.93721(18)	5,5(4) с	β ⁺ , р (<.1%)	⁸⁰ Ср	(3/2−)#
⁸² Зр	40	42	81.93109(24)#	32(5) с	β ⁺	⁸² года	0+
⁸³ Зр	40	43	82.92865(10)	41,6(24) с	β ⁺ (>99,9%)	⁸³ года	(1/2−)#
⁸³ Зр	40	43	82.92865(10)	41,6(24) с	β ⁺ , р (<.1%)	⁸² Ср	(1/2−)#
⁸⁴ Зр	40	44	83.92325(21)#	25,9(7) мин	β ⁺	⁸⁴ года	0+
⁸⁵ Зр	40	45	84.92147(11)	7.86(4) мин	β ⁺	⁸⁵ лет	7/2+
^85м Зр	292,2(3) кэВ			10.9(3) с	ИТ (92%)	⁸⁵ Зр	(1/2−)
^85м Зр	292,2(3) кэВ			10.9(3) с	β ⁺ (8%)	⁸⁵ лет	(1/2−)
⁸⁶ Зр	40	46	85.91647(3)	16,5(1) ч	β ⁺	⁸⁶ лет	0+
⁸⁷ Зр	40	47	86.914816(9)	1,68(1) ч	β ⁺	⁸⁷ лет	(9/2)+
^87м Зр	335,84(19) кэВ			14.0(2) с	ЭТО	⁸⁷ Зр	(1/2)−
⁸⁸ Зр ^{[н 8]}	40	48	87.910227(11)	83.4(3) д	ЕС	⁸⁸ лет	0+
⁸⁹ Зр	40	49	88.908890(4)	78.41(12) ч	β ⁺	⁸⁹ лет	9/2+
^89м Зр	587,82(10) кэВ			4.161(17) мин.	ИТ (93,77%)	⁸⁹ Зр	1/2−
^89м Зр	587,82(10) кэВ			4.161(17) мин.	β ⁺ (6,23%)	⁸⁹ лет	1/2−
⁹⁰ Зр ^{[н 9]}	40	50	89.9047044(25)	Стабильный			0+	0,5145(40)
^90м1 Зр	2319.000(10) кэВ			809.2(20) мс	ЭТО	⁹⁰ Зр	5-
^90м2 Зр	3589,419(16) кэВ			131(4) нс			8+
⁹¹ Зр ^{[н 9]}	40	51	90.9056458(25)	Стабильный			5/2+	0.1122(5)
^91м Зр	3167,3(4) кэВ			4,35(14) мкс			(21/2+)
⁹² Зр ^{[н 9]}	40	52	91.9050408(25)	Стабильный			0+	0,1715(8)
⁹³ Зр ^{[н 10]}	40	53	92.9064760(25)	1,53(10)×10 ⁶ лет	β ⁻ (73%)	^93м Нб	5/2+
⁹³ Зр ^{[н 10]}	40	53	92.9064760(25)	1,53(10)×10 ⁶ лет	β ⁻ (27%)	⁹³ Нб	5/2+
⁹⁴ Зр ^{[н 9]}	40	54	93.9063152(26)	Наблюдаемо стабильный^{[n 11]}			0+	0,1738(28)
⁹⁵ Зр ^{[н 9]}	40	55	94.9080426(26)	64.032(6) д	β ⁻	⁹⁵ Нб	5/2+
⁹⁶ Зр ^{[н 12]}^{[н 9]}^{[н 13]}	40	56	95.9082734(30)	2,0(4)×10 ¹⁹ лет	β ⁻ β ⁻^{[н 14]}	⁹⁶ Мо	0+	0,0280(9)
⁹⁷ Зр	40	57	96.9109531(30)	16.744(11) ч	β ⁻	^97м Нб	1/2+
⁹⁸ Зр	40	58	97.912735(21)	30,7(4) с	β ⁻	⁹⁸ Нб	0+
⁹⁹ Зр	40	59	98.916512(22)	2.1(1) с	β ⁻	^99м Нб	1/2+
¹⁰⁰ Зр	40	60	99.91776(4)	7.1(4) с	β ⁻	¹⁰⁰ Нб	0+
¹⁰¹ Зр	40	61	100.92114(3)	2.3(1) с	β ⁻	¹⁰¹ Нб	3/2+
¹⁰² Зр	40	62	101.92298(5)	2.9(2) с	β ⁻	¹⁰² Нб	0+
¹⁰³ Зр	40	63	102.92660(12)	1.3(1) с	β ⁻	¹⁰³ Нб	(5/2−)
¹⁰⁴ Зр	40	64	103.92878(43)#	1.2(3) с	β ⁻	¹⁰⁴ Нб	0+
¹⁰⁵ Зр	40	65	104.93305(43)#	0,6(1) с	β ⁻ (>99,9%)	¹⁰⁵ Нб
¹⁰⁵ Зр	40	65	104.93305(43)#	0,6(1) с	β ⁻ , н (<.1%)	¹⁰⁴ Нб
¹⁰⁶ Зр	40	66	105.93591(54)#	200# мс [>300 нс]	β ⁻	¹⁰⁶ Нб	0+
¹⁰⁷ Зр	40	67	106.94075(32)#	150# мс [>300 нс]	β ⁻	¹⁰⁷ Нб
¹⁰⁸ Зр	40	68	107.94396(64)#	80# мс [>300 нс]	β ⁻	¹⁰⁸ Нб	0+
¹⁰⁹ Зр	40	69	108.94924(54)#	60# мс [>300 нс]
¹¹⁰ Зр	40	70	109.95287(86)#	30# мс [>300 нс]			0+
¹¹¹ Зр ^[7]	40	71
¹¹² Зр ^[7]	40	72					0+
¹¹³ Зр ^[8]	40	73
¹¹⁴ Зр ^[9]	40	74					0+
Заголовок и нижний колонтитул этой таблицы: вид

^ ^m Zr – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).
^ Жирным шрифтом выделен период полураспада – почти стабильный, период полураспада дольше возраста Вселенной .
^ ab # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).
^ Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.
^ Второй по мощности известный поглотитель нейтронов.
^ abcdef Продукт деления
^ Долгоживущий продукт деления
^ Считается, что он распадается по механизму β ⁻ β ⁻ до ⁹⁴ Mo с периодом полураспада более 1,1×10 ¹⁷ лет.
^ Первичный радионуклид
^ Предсказано, что он способен подвергаться тройному бета-распаду и четверному бета-распаду с очень длительными частичными периодами полураспада.
^ Теоретически также может претерпевать β ^- распад до ^96Nb с частичным периодом полураспада более 2,4× ¹⁰¹⁹ лет ^[6]

Цирконий-88

⁸⁸ Zr — радиоизотоп циркония с периодом полураспада 83,4 дня. В январе 2019 года было обнаружено, что этот изотоп имеет сечение захвата нейтронов приблизительно 861 000 барн; это на несколько порядков больше, чем прогнозировалось, и больше, чем у любого другого нуклида, за исключением ксенона -135 . ^[10]

Цирконий-89

⁸⁹ Zr — радиоизотоп циркония с периодом полураспада 78,41 часа. Он производится путем протонного облучения природного иттрия-89. Его наиболее заметный гамма-фотон имеет энергию 909 кэВ.

Цирконий-89 используется в специализированных диагностических приложениях с использованием позитронно-эмиссионной томографии ^[11] , например, с использованием антител, меченых цирконием-89 (иммуно-ПЭТ). ^[12] Таблицу распада см. в Maria Vosjan. "Цирконий-89 (89Zr)". Cyclotron.nl.

Цирконий-93

Выход , % на деление ^[13]
	Термальный	Быстрый	14 МэВ
²³² Тысяча	не делящийся	6,70 ± 0,40	5,58 ± 0,16
²³³ У	6,979 ± 0,098	6,94 ± 0,07	5,38 ± 0,32
²³⁵ У	6,346 ± 0,044	6,25 ± 0,04	5,19 ± 0,31
²³⁸ У	не делящийся	4,913 ± 0,098	4,53 ± 0,13
²³⁹ Pu	3,80 ± 0,03	3,82 ± 0,03	3,0 ± 0,3
²⁴¹ Pu	2,98 ± 0,04	2,98 ± 0,33	?

Долгоживущие продукты деления
в
т
е
Нуклид	т _{1 ⁄ 2}	Урожай	В^{[а 1]}	βγ
	( Ма )	(%) ^{[а 2]}	( кэВ )
⁹⁹ Тс	0,211	6.1385	294	β
¹²⁶ Сн	0.230	0,1084	4050 ^{[а 3]}	β γ
⁷⁹ Сэ	0,327	0,0447	151	β
¹³⁵ Сс	1.33	6.9110 ^{[а 4]}	269	β
⁹³ Зр	1.53	5.4575	91	βγ
¹⁰⁷ Пд	6.5	1.2499	33	β
¹²⁹ Я	16.14	0,8410	194	βγ
^ Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются. ^ На 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵ U и 35 делений ²³⁹ Pu . ^ Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт его распада ^126Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ. ^ Ниже в тепловых реакторах, поскольку 135Xe ^, его предшественник, легко поглощает нейтроны .

⁹³ Zr — радиоизотоп цирконияс периодом полураспада 1,53 миллиона лет, распадающийся посредством испускания низкоэнергетической бета-частицы . 73% распадов заселяют возбужденное состояние ниобия - 93 , который распадается с периодом полураспада 14 лет и низкоэнергетическим гамма-излучением до стабильного основного состояния 93 ^Nb , в то время как оставшиеся 27% распадов напрямую заселяют основное состояние.^[14] Это один из всего лишь 7 долгоживущих продуктов деления . Низкая удельная активность и низкая энергия его излучений ограничивают радиоактивную опасность этого изотопа.

Ядерное деление производит его с выходом деления 6,3% (деление тепловыми нейтронами ²³⁵ U), наравне с другими наиболее распространенными продуктами деления. Ядерные реакторы обычно содержат большое количество циркония в качестве оболочки топливных стержней (см. циркалой ), а нейтронное облучение ⁹² Zr также производит некоторое количество ⁹³ Zr, хотя это ограничено низким сечением захвата нейтронов ⁹² Zr, равным 0,22 барн . Действительно, одной из основных причин использования циркония в оболочке топливных стержней является его низкое сечение.

⁹³ Zr также имеет низкое сечение захвата нейтронов 0,7 барн. ^[15]^[16] Большая часть делящегося циркония состоит из других изотопов; другой изотоп со значительным сечением поглощения нейтронов - ⁹¹ Zr с сечением 1,24 барн. ⁹³ Zr является менее привлекательным кандидатом для утилизации путем ядерной трансмутации , чем ⁹⁹ Tc и ¹²⁹ I. Подвижность в почве относительно низкая, поэтому геологическое захоронение может быть адекватным решением. В качестве альтернативы, если влияние на нейтронную экономику ⁹³
Более высокое поперечное сечение Zr считается приемлемым, облученная оболочка и продукт деления цирконий (которые смешиваются в большинстве современных методов ядерной переработки ) могут быть использованы для формирования новой оболочки из цирколоя. После того, как оболочка окажется внутри реактора, относительно низкий уровень радиоактивности может быть допустим, но транспортировка и производство могут потребовать особых мер предосторожности.

Ссылки

^ Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.
^ «Стандартные атомные веса: цирконий». CIAAW . 2024.
^ Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.
^ «Список принятых значений двойного бета-распада (ββ)». Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория.
^ H Heiskanen; MT Mustonen; J Suhonen (30 марта 2007 г.). «Теоретический период полураспада для бета-распада 96Zr». Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 34 (5): 837–843. doi :10.1088/0954-3899/34/5/005.
^ Finch, SW; Tornow, W. (2016). «Поиск β-распада 96Zr». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел A: Ускорители, спектрометры, детекторы и сопутствующее оборудование . 806 : 70–74. Bibcode : 2016NIMPA.806...70F. doi : 10.1016/j.nima.2015.09.098 .
^ ab Ohnishi, Tetsuya; Kubo, Toshiyuki; Kusaka, Kensuke; et al. (2010). "Identification of 45 New Neutron-Rich Isotopes Produced by In-Flight Fission of a 238U Beam at 345 MeV/nucleon". J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Physical Society of Japan: 073201. arXiv : 1006.0305 . Bibcode : 2010JPSJ...79g3201T. doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .
^ Симидзу, Йохей и др. (2018). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов среди фрагментов деления от деления на лету 345 МэВ=нуклон 238U: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада». Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Bibcode : 2018JPSJ...87a4203S. doi : 10.7566/JPSJ.87.014203 .
^ Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов в окрестностях Zr110». Physical Review C. 103 ( 1): 014614. Bibcode : 2021PhRvC.103a4614S. doi : 10.1103/PhysRevC.103.014614. hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083.
^ Шустерман, JA; Счиелзо, ND; Томас, KJ; Норман, EB; Лапи, SE; Лавлесс, CS; Питерс, NJ; Робертсон, JD; Шонесси, DA; Тончев, AP (2019). «Удивительно большое сечение захвата нейтронов 88Zr». Nature . 565 (7739): 328–330. Bibcode :2019Natur.565..328S. doi :10.1038/s41586-018-0838-z. OSTI 1512575. PMID 30617314. S2CID 57574387.
^ Дилворт, Джонатан Р.; Паску, София И. (2018). «Химия ПЭТ-визуализации с цирконием-89». Chemical Society Reviews . 47 (8): 2554–2571. doi :10.1039/C7CS00014F. PMID 29557435.
^ Ван Донген, GA; Восян, MJ (август 2010 г.). «Иммунопозитронно-эмиссионная томография: проливает свет на клиническую терапию антителами». Биотерапия рака и радиофармацевтика . 25 (4): 375–85. doi :10.1089/cbr.2010.0812. PMID 20707716.
^ MB Chadwick et al, "ENDF/B-VII.1: Ядерные данные для науки и технологий: поперечные сечения, ковариации, выходы продуктов деления и данные о распаде", Nucl. Data Sheets 112(2011)2887. (доступно по адресу www-nds.iaea.org/exfor/endf.htm)
^ Кассетт, П.; Шартье, Ф.; Иснар, Х.; Фрешу, К.; Ласзак, И.; Дегрос, Ж. П.; Бе, М. М.; Лепи, М. К.; Тартес, И. (2010). «Определение схемы распада и периода полураспада 93Zr». Applied Radiation and Isotopes . 68 (1): 122–130. doi :10.1016/j.apradiso.2009.08.011. PMID 19734052.
^ "ENDF/B-VII.1 Zr-93(n,g)". Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория. 2011-12-22. Архивировано из оригинала 2009-07-20 . Получено 2014-11-20 .
^ S. Nakamura; et al. (2007). "Сечения захвата тепловых нейтронов цирконием-91 и цирконием-93 с помощью гамма-спектроскопии". Журнал ядерной науки и технологий . 44 (1): 21–28. Bibcode : 2007JNST...44...21N. doi : 10.1080/18811248.2007.9711252. S2CID 96087661.

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
Изотопный состав и стандартные атомные массы из:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). "Атомные веса элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет ИЮПАК)". Pure and Applied Chemistry . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351/pac200375060683 .
- Визер, Майкл Э. (2006). «Атомные веса элементов 2005 (Технический отчет ИЮПАК)». Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. doi : 10.1351/pac200678112051 .
«Новости и уведомления: пересмотрены стандартные атомные веса». Международный союз теоретической и прикладной химии . 19 октября 2005 г.
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
- Национальный центр ядерных данных . "База данных NuDat 2.x". Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Таблица изотопов". В Lide, David R. (ред.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85-е изд.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.

[6] Zr – Возбужденный ядерный изомер .

[7] ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-8] # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).

[9] Жирным шрифтом выделен период полураспада – почти стабильный, период полураспада дольше возраста Вселенной .

[TNN-10] # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).

[11] Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.

[12] ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.

[13] Второй по мощности известный поглотитель нейтронов.

[FP-14] Продукт деления

[15] Долгоживущий продукт деления

[16] Считается, что он распадается по механизму β ⁻ β ⁻ до ⁹⁴ Mo с периодом полураспада более 1,1×10 ¹⁷ лет.

[17] Первичный радионуклид

[18] Предсказано, что он способен подвергаться тройному бета-распаду и четверному бета-распаду с очень длительными частичными периодами полураспада.

[20] Теоретически также может претерпевать β ^- распад до ^96Nb с частичным периодом полураспада более 2,4× ¹⁰¹⁹ лет ^[6]

[28] Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются.

[29] На 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵ U и 35 делений ²³⁹ Pu .

[30] Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт его распада ^126Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ.

[31] Ниже в тепловых реакторах, поскольку 135Xe ^, его предшественник, легко поглощает нейтроны .

[NUBASE2020-1] Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.

[2] «Стандартные атомные веса: цирконий». CIAAW . 2024.

[CIAAW2021-3] Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.

[4] «Список принятых значений двойного бета-распада (ββ)». Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория.

[5] H Heiskanen; MT Mustonen; J Suhonen (30 марта 2007 г.). «Теоретический период полураспада для бета-распада 96Zr». Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 34 (5): 837–843. doi :10.1088/0954-3899/34/5/005.

[19] Finch, SW; Tornow, W. (2016). «Поиск β-распада 96Zr». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел A: Ускорители, спектрометры, детекторы и сопутствующее оборудование . 806 : 70–74. Bibcode : 2016NIMPA.806...70F. doi : 10.1016/j.nima.2015.09.098 .

[Ohnishi-21] Ohnishi, Tetsuya; Kubo, Toshiyuki; Kusaka, Kensuke; et al. (2010). "Identification of 45 New Neutron-Rich Isotopes Produced by In-Flight Fission of a 238U Beam at 345 MeV/nucleon". J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Physical Society of Japan: 073201. arXiv : 1006.0305 . Bibcode : 2010JPSJ...79g3201T. doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .

[Shimizu-22] Симидзу, Йохей и др. (2018). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов среди фрагментов деления от деления на лету 345 МэВ=нуклон 238U: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада». Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Bibcode : 2018JPSJ...87a4203S. doi : 10.7566/JPSJ.87.014203 .

[23] Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов в окрестностях Zr110». Physical Review C. 103 ( 1): 014614. Bibcode : 2021PhRvC.103a4614S. doi : 10.1103/PhysRevC.103.014614. hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083.

[Zr88-24] Шустерман, JA; Счиелзо, ND; Томас, KJ; Норман, EB; Лапи, SE; Лавлесс, CS; Питерс, NJ; Робертсон, JD; Шонесси, DA; Тончев, AP (2019). «Удивительно большое сечение захвата нейтронов 88Zr». Nature . 565 (7739): 328–330. Bibcode :2019Natur.565..328S. doi :10.1038/s41586-018-0838-z. OSTI 1512575. PMID 30617314. S2CID 57574387.

[25] Дилворт, Джонатан Р.; Паску, София И. (2018). «Химия ПЭТ-визуализации с цирконием-89». Chemical Society Reviews . 47 (8): 2554–2571. doi :10.1039/C7CS00014F. PMID 29557435.

[26] Ван Донген, GA; Восян, MJ (август 2010 г.). «Иммунопозитронно-эмиссионная томография: проливает свет на клиническую терапию антителами». Биотерапия рака и радиофармацевтика . 25 (4): 375–85. doi :10.1089/cbr.2010.0812. PMID 20707716.

[27] MB Chadwick et al, "ENDF/B-VII.1: Ядерные данные для науки и технологий: поперечные сечения, ковариации, выходы продуктов деления и данные о распаде", Nucl. Data Sheets 112(2011)2887. (доступно по адресу www-nds.iaea.org/exfor/endf.htm)

[Zr93-32] Кассетт, П.; Шартье, Ф.; Иснар, Х.; Фрешу, К.; Ласзак, И.; Дегрос, Ж. П.; Бе, М. М.; Лепи, М. К.; Тартес, И. (2010). «Определение схемы распада и периода полураспада 93Zr». Applied Radiation and Isotopes . 68 (1): 122–130. doi :10.1016/j.apradiso.2009.08.011. PMID 19734052.

[33] "ENDF/B-VII.1 Zr-93(n,g)". Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория. 2011-12-22. Архивировано из оригинала 2009-07-20 . Получено 2014-11-20 .

[34] S. Nakamura; et al. (2007). "Сечения захвата тепловых нейтронов цирконием-91 и цирконием-93 с помощью гамма-спектроскопии". Журнал ядерной науки и технологий . 44 (1): 21–28. Bibcode : 2007JNST...44...21N. doi : 10.1080/18811248.2007.9711252. S2CID 96087661.