Изотопы нептуния
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Нептуний ( 93 Np) обычно считается искусственным элементом , хотя следовые количества встречаются в природе, поэтому стандартный атомный вес не может быть дан. Как и все следовые или искусственные элементы, он не имеет стабильных изотопов . Первым изотопом , который был синтезирован и идентифицирован в 1940 году, был 239 Np, полученный путем бомбардировки238
У
с нейтронами для производства239
У
, который затем подвергся бета-распаду до239
Нп
.
Следовые количества обнаруживаются в природе в реакциях захвата нейтронов атомами урана , факт, обнаруженный только в 1951 году. [2]
Были охарактеризованы двадцать пять радиоизотопов нептуния, наиболее стабильным из которых является237
Нп
с периодом полураспада 2,14 миллиона лет,236
Нп
с периодом полураспада 154 000 лет, и235
Нп
с периодом полураспада 396,1 дня. Все остальные радиоактивные изотопы имеют период полураспада менее 4,5 дней, и большинство из них имеют период полураспада менее 50 минут. Этот элемент также имеет пять метасостояний , наиболее стабильным из которых является236м
Нп
(t 1/2 22,5 часа).
Изотопы нептуния варьируются от219
Нп
к244
Нп
, хотя промежуточный изотоп221
Нп
пока не наблюдалось. Первичный режим распада до самого стабильного изотопа,237
Нп
, это захват электронов (с большой долей альфа-излучения ), а основной режим после - бета-излучение . Первичные продукты распада до237
Нп
являются изотопами урана и протактиния , а первичные продукты после этого являются изотопами плутония . Нептуний является самым тяжелым элементом, для которого известно расположение протонной капельной линии ; самый легкий связанный изотоп - 220 Np. [3]
Список изотопов
| Нуклид [n 1] | З | Н | Изотопная масса ( Да ) [4] [n 2] [n 3] | Период полураспада | Режим распада [n 4] | Дочерний изотоп [n 5] | Спин и четность [n 6] [n 7] | Изотопное изобилие | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Энергия возбуждения [n 7] | |||||||||||||||||||
| 219 Нп [5] [н 8] | 93 | 126 | 219.03162(9) | 0,15+0,72 −0,07 РС | α | 215 Па | (9/2−) | ||||||||||||
| 220 Нп [3] | 93 | 127 | 220.03254(21)# | 25+14 −7 мкс | α | 216 Па | 1−# | ||||||||||||
| 222 Нп [6] | 93 | 129 | 380+260 −110 нс | α | 218 Па | 1−# | |||||||||||||
| 223 Нп [7] | 93 | 130 | 223.03285(21)# | 2.15+100 −52 мкс | α | 219 Па | 9/2− | ||||||||||||
| 224 Нп [8] | 93 | 131 | 224.03422(21)# | 38+26 −11 мкс | α (83%) | 220м1 Па | 1−# | ||||||||||||
| α (17%) | 220м2 Па | ||||||||||||||||||
| 225 Нп | 93 | 132 | 225.03391(8) | 6(5) мс | α | 221 Па | 9/2−# | ||||||||||||
| 226 Нп | 93 | 133 | 226.03515(10)# | 35(10) мс | α | 222 Па | |||||||||||||
| 227 Нп | 93 | 134 | 227.03496(8) | 510(60) мс | α (99,95%) | 223 Па | 5/2−# | ||||||||||||
| β + (.05%) | 227 У | ||||||||||||||||||
| 228 Нп | 93 | 135 | 228.03618(21)# | 61,4(14) с | β + (59%) | 228 У | |||||||||||||
| α (41%) | 224 Па | ||||||||||||||||||
| β + , СФ (.012%) | (различный) | ||||||||||||||||||
| 229 Нп | 93 | 136 | 229.03626(9) | 4.0(2) мин | α (51%) | 225 Па | 5/2+# | ||||||||||||
| β + (49%) | 229 У | ||||||||||||||||||
| 230 Нп | 93 | 137 | 230.03783(6) | 4.6(3) мин | β + (97%) | 230 У | |||||||||||||
| α (3%) | 226 Па | ||||||||||||||||||
| 231 Нп | 93 | 138 | 231.03825(5) | 48,8(2) мин | β + (98%) | 231 У | (5/2)(+#) | ||||||||||||
| α (2%) | 227 Па | ||||||||||||||||||
| 232 Нп | 93 | 139 | 232.04011(11)# | 14,7(3) мин | β + (99,99%) | 232 У | (4+) | ||||||||||||
| α (.003%) | 228 Па | ||||||||||||||||||
| 233 Нп | 93 | 140 | 233.04074(5) | 36.2(1) мин | β + (99,99%) | 233 У | (5/2+) | ||||||||||||
| α (.001%) | 229 Па | ||||||||||||||||||
| 234 Нп | 93 | 141 | 234.042895(9) | 4.4(1) д | β + | 234 У | (0+) | ||||||||||||
| 234м Нп [9] | ~9 мин. | ЭТО | 234 Нп | 5+ | |||||||||||||||
| ЕС | 234 У | ||||||||||||||||||
| 235 Нп | 93 | 142 | 235.0440633(21) | 396.1(12) д | ЕС | 235 У | 5/2+ | ||||||||||||
| α (.0026%) | 231 Па | ||||||||||||||||||
| 236 Нп [н 9] | 93 | 143 | 236.04657(5) | 1,54(6)×10 5 лет | ЕС (87,3%) | 236 У | (6−) | ||||||||||||
| β − (12,5%) | 236 Pu | ||||||||||||||||||
| α (.16%) | 232 Па | ||||||||||||||||||
| 236м Нп | 60(50) кэВ | 22,5(4) ч | ЕС (52%) | 236 У | 1 | ||||||||||||||
| β − (48%) | 236 Pu | ||||||||||||||||||
| 237 Нп [н 10] | 93 | 144 | 237.0481734(20) | 2,144(7)×10 6 лет | α | 233 Па | 5/2+ | След [n 11] | |||||||||||
| СФ (2×10−10 % ) | (различный) | ||||||||||||||||||
| КД (4×10−12 % ) | 207 Тл 30 Мг | ||||||||||||||||||
| 238 Нп | 93 | 145 | 238.0509464(20) | 2.117(2) г | β − | 238 Pu | 2+ | ||||||||||||
| 238м Нп | 2300(200)# кэВ | 112(39) нс | |||||||||||||||||
| 239 Нп | 93 | 146 | 239.0529390(22) | 2.356(3) д | β − | 239 Pu | 5/2+ | След [n 11] | |||||||||||
| 240 Нп | 93 | 147 | 240.056162(16) | 61,9(2) мин | β − | 240 Пу | (5+) | След [n 12] | |||||||||||
| 240м Нп | 20(15) кэВ | 7.22(2) мин | β − (99,89%) | 240 Пу | 1(+) | ||||||||||||||
| ИТ (.11%) | 240 Нп | ||||||||||||||||||
| 241 Нп | 93 | 148 | 241.058349(33) [10] | 13.9(2) мин | β − | 241 Pu | (5/2+) | ||||||||||||
| 242 Нп | 93 | 149 | 242.061738(87) [10] | 2.2(2) мин | β − | 242 Pu | (1+) | ||||||||||||
| 242м Нп | 0(50)# кэВ | 5.5(1) мин | 6+# | ||||||||||||||||
| 243 Нп | 93 | 150 | 243.06428(3)# | 1.85(15) мин | β − | 243 Pu | (5/2−) | ||||||||||||
| 244 Нп | 93 | 151 | 244.06785(32)# | 2.29(16) мин | β − | 244 Pu | (7−) | ||||||||||||
| Заголовок и нижний колонтитул этой таблицы: | |||||||||||||||||||
- ^ m Np – Возбужденный ядерный изомер .
- ^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
- ^ # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).
- ^
Способы распада:
Компакт-диск: Распад кластера ЕС: Захват электронов ЭТО: Изомерный переход СФ: Спонтанное деление - ^ Жирный курсивный символ как дочерний – Дочерний продукт почти стабилен.
- ^ ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.
- ^ ab # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).
- ^ Самое тяжелое известное ядро по состоянию на 2019 год [обновлять], которое находится за пределами протонной границы .
- ^ Делящийся нуклид
- ^ Наиболее распространенный нуклид
- ^ ab Образуется при захвате нейтронов в урановой руде.
- ^ Промежуточный продукт распада 244 Pu
Актиниды против продуктов деления
| Актиниды [11] по цепочке распада | Диапазон периода полураспада ( а ) | Продукты деления 235 U по выходу [ 12] | ||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 4 н | 4 н + 1 | 4 н + 2 | 4 н + 3 | 4,5–7% | 0,04–1,25% | <0,001% | ||
| 228 Ра№ | 4–6 утра | 155 Euþ | ||||||
| 248 Бк[13] | > 9 утра | |||||||
| 244 смƒ | 241 Puƒ | 250 Кф | 227 Ак№ | 10–29 утра | 90 Ср | 85 Кр | 113m Кдþ | |
| 232 Uƒ | 238 Puƒ | 243 смƒ | 29–97 а | 137С | 151 Смþ | 121м Сн | ||
| 249 Кфƒ | 242m Amƒ | 141–351 а | Ни один из продуктов деления не имеет периода полураспада | |||||
| 241 Амƒ | 251 Кфƒ[14] | 430–900 а | ||||||
| 226 Ра№ | 247 Бк | 1,3–1,6 тыс. лет назад | ||||||
| 240 Пу | 229 Тыс | 246 смƒ | 243 Амƒ | 4,7–7,4 тыс. лет назад | ||||
| 245 смƒ | 250 см | 8,3–8,5 тыс. лет назад | ||||||
| 239 Puƒ | 24,1 тыс. лет назад | |||||||
| 230 Ты№ | 231 Па№ | 32–76 тыс. лет назад | ||||||
| 236 Нпƒ | 233 Uƒ | 234 У№ | 150–250 тыс. лет назад | 99 тк₡ | 126 Сн | |||
| 248 см | 242 Pu | 327–375 тыс. лет назад | 79 се₡ | |||||
| 1,33 млн лет назад | 135 Cs₡ | |||||||
| 237 Нпƒ | 1,61–6,5 млн лет назад | 93 Зр | 107 Пд | |||||
| 236 У | 247 смƒ | 15–24 млн лет назад | 129 Я₡ | |||||
| 244 Pu | 80 млн лет назад | ... и не более 15,7 млн лет назад [15] | ||||||
| 232 Т№ | 238 У№ | 235 Uƒ№ | 0,7–14,1 млрд лет | |||||
| ||||||||
Известные изотопы
Нептуний-235
Нептуний-235 имеет 142 нейтрона и период полураспада 396,1 дня. Этот изотоп распадается:
- Альфа-излучение : энергия распада составляет 5,2 МэВ, продукт распада — протактиний-231 .
- Захват электронов : энергия распада составляет 0,125 МэВ, а продукт распада — уран-235.
Этот изотоп нептуния имеет массу 235,044 063 3 а.е.м.
Нептуний-236
Нептуний-236 имеет 143 нейтрона и период полураспада 154 000 лет. Он может распадаться следующими способами:
- Захват электронов : энергия распада составляет 0,93 МэВ, а продукт распада — уран-236 . Обычно он распадается (с периодом полураспада 23 миллиона лет) до тория-232 .
- Бета-излучение : энергия распада составляет 0,48 МэВ, а продукт распада — плутоний-236 . Обычно он распадается (период полураспада 2,8 года) до урана-232 , который обычно распадается (период полураспада 69 лет) до тория-228 , который распадается через несколько лет до свинца-208 .
- Альфа-излучение : энергия распада составляет 5,007 МэВ, а продукт распада — протактиний-232 . Он распадается с периодом полураспада 1,3 дня до урана-232.
Этот конкретный изотоп нептуния имеет массу 236,04657 а.е.м. Это расщепляющийся материал; его предполагаемая критическая масса составляет 6,79 кг (15,0 фунтов), [16] хотя точные экспериментальные данные отсутствуют. [17]
236
Нп
производится в небольших количествах посредством реакций захвата (n,2n) и (γ,n)237
Нп
, [18] однако, его практически невозможно отделить в каких-либо значительных количествах от его исходного вещества237
Нп
. [19] Именно по этой причине, несмотря на его низкую критическую массу и высокое нейтронное сечение, он не был широко исследован в качестве ядерного топлива в оружии или реакторах. [17] Тем не менее,236
Нп
рассматривался для использования в масс-спектрометрии и в качестве радиоактивного индикатора , поскольку он распадается преимущественно путем бета-излучения с длительным периодом полураспада. [20] Было исследовано несколько альтернативных путей производства этого изотопа, а именно те, которые уменьшают изотопное разделение из237
Нп
или изомер 236м
Нп
. Наиболее благоприятные реакции для накопления236
Нп
было показано, что облучение урана-238 протонами и дейтронами . [20]
Нептуний-237
237
Нп
распадается через ряд нептуния , который заканчивается таллием-205 , который стабилен, в отличие от большинства других актинидов , которые распадаются на стабильные изотопы свинца .
В 2002 году237
Нп
Было показано, что он способен поддерживать цепную реакцию с быстрыми нейтронами , как в ядерном оружии , с критической массой около 60 кг. [21] Однако он имеет низкую вероятность деления при бомбардировке тепловыми нейтронами , что делает его непригодным в качестве топлива для легководных атомных электростанций (в отличие , например, от быстрых реакторов или систем с ускорителями ).
Запасы отработанного ядерного топлива
237
Нп
является единственным изотопом нептуния, который производится в значительных количествах в ядерном топливном цикле , как путем последовательного захвата нейтронов ураном -235 (который делится большую часть времени, но не все время), так и ураном-236 , или реакциями (n,2n), где быстрый нейтрон время от времени выбивает нейтрон из урана-238 или изотопов плутония . В долгосрочной перспективе,237
Нп
также образуется в отработанном ядерном топливе как продукт распада америция-241 .
237
Нп
считается одним из самых мобильных радионуклидов на территории хранилища ядерных отходов Юкка-Маунтин ( штат Невада ), где в ненасыщенной зоне вулканического туфа над уровнем грунтовых вод преобладают окислительные условия .
Сырье для238
Пупроизводство
При нейтронной бомбардировке237
Нп
может захватить нейтрон, подвергнуться бета-распаду и стать238
Пу
, этот продукт полезен в качестве источника тепловой энергии в радиоизотопном термоэлектрическом генераторе (РИТЭГ или РИТЭГ) для производства электроэнергии и тепла. Первый тип термоэлектрического генератора SNAP ( Systems for Nuclear Auxiliary Power ) был разработан и использовался NASA в 1960-х годах и во время миссий Apollo для питания инструментов, оставленных на поверхности Луны астронавтами. Термоэлектрические генераторы также были установлены на борту зондов дальнего космоса, таких как миссии Pioneer 10 и 11 , программа Voyager , миссия Cassini-Huygens и New Horizons . Они также поставляют электрическую и тепловую энергию для Mars Science Laboratory (марсоход Curiosity) и миссии Mars 2020 ( марсоход Perseverance ), которые исследуют холодную поверхность Марса . Марсоходы Curiosity и Perseverance оснащены последней версией многоцелевого радиоизотопного течеискателя (RTG) — более эффективной и стандартизированной системой, получившей название MMRTG .
Эти приложения экономически практичны, когда фотоэлектрические источники энергии слабы или нестабильны из-за того, что зонды находятся слишком далеко от солнца или марсоходы сталкиваются с климатическими явлениями, которые могут препятствовать солнечному свету в течение длительных периодов (например, марсианские пылевые бури ). Космические зонды и марсоходы также используют тепло, вырабатываемое генератором, для поддержания тепла в своих приборах и внутренних частях. [22]
Нехватка237
Нпзапасы
Длительный период полураспада (T ½ ~ 88 лет)238
Пу
и отсутствие γ-излучения , которое могло бы помешать работе бортовых электронных компонентов или облучить людей, делает его предпочтительным радионуклидом для электрических термогенераторов.
237
Нп
поэтому является ключевым радионуклидом для производства238
Пу
, что имеет решающее значение для зондов дальнего космоса, которым требуется надежный и долговременный источник энергии без технического обслуживания.
Запасы 238
Пу
созданные в Соединенных Штатах со времен Манхэттенского проекта , благодаря ядерному комплексу в Ханфорде (работавшему в штате Вашингтон с 1943 по 1977 год) и разработке атомного оружия , в настоящее время почти исчерпаны. Извлечение и очистка достаточного количества новых237
Нп
из облученного ядерного топлива поэтому необходимо для возобновления238
Пу
производство с целью пополнения запасов, необходимых для исследования космоса автоматическими зондами.
Нептуний-239
Нептуний-239 имеет 146 нейтронов и период полураспада 2,356 дня. Он производится посредством β − распада короткоживущего урана-239 и подвергается еще одному β − распаду до плутония-239 . Это основной путь получения плутония, так как 239 U может быть получен путем захвата нейтронов в уране-238 . [23]
Уран-237 и нептуний-239 считаются основными опасными радиоизотопами в течение первого часа или недели после выпадения радиоактивных осадков в результате ядерного взрыва, при этом 239 Np доминирует «в спектре в течение нескольких дней». [24] [25]
Ссылки
- ^ Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.
- ^ Peppard, DF; Mason, GW; Gray, PR; Mech, JF (1952). «Встреча серии (4n + 1) в природе» (PDF) . Журнал Американского химического общества . 74 (23): 6081– 6084. doi :10.1021/ja01143a074.
- ^ ab Zhang, ZY; Gan, ZG; Yang, HB; et al. (2019). "Новый изотоп 220 Np: исследование надежности замыкания оболочки N = 126 в нептунии". Physical Review Letters . 122 (19): 192503. Bibcode : 2019PhRvL.122s2503Z. doi : 10.1103/PhysRevLett.122.192503. PMID 31144958. S2CID 169038981.
- ^ Ван, М.; Ауди, Г.; Кондев, Ф.Г.; Хуан, В.Дж.; Наими, С.; Сюй, Х. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Chinese Physics C. 41 ( 3): 030003-1 – 030003-442 . doi :10.1088/1674-1137/41/3/030003.
- ^ Yang, H; Ma, L; Zhang, Z; Yang, C; Gan, Z; Zhang, M; et al. (2018). «Свойства альфа-распада полумагического ядра 219Np». Physics Letters B. 777 : 212– 216. Bibcode : 2018PhLB..777..212Y. doi : 10.1016/j.physletb.2017.12.017 .
- ^ Ma, L.; Zhang, ZY; Gan, ZG; et al. (2020). «Короткоживущий α-излучающий изотоп 222 Np и стабильность магической оболочки N=126». Physical Review Letters . 125 (3): 032502. Bibcode : 2020PhRvL.125c2502M. doi : 10.1103/PhysRevLett.125.032502. PMID 32745401. S2CID 220965400.
- ^ Сан, MD; и др. (2017). «Новый короткоживущий изотоп 223Np и отсутствие замыкания подоболочки Z = 92 вблизи N = 126». Physics Letters B. 771 : 303–308 . Bibcode : 2017PhLB..771..303S. doi : 10.1016/j.physletb.2017.03.074 .
- ^ Хуан, TH; и др. (2018). "Идентификация нового изотопа 224Np" (pdf) . Physical Review C. 98 ( 4): 044302. Bibcode : 2018PhRvC..98d4302H. doi : 10.1103/PhysRevC.98.044302. S2CID 125251822.
- ^ Асаи, М.; Суэкава, И.; Хигаси, М.; и др. (2020). Открытие изомера 234 Np и его свойства распада (PDF) (Отчет) (на японском языке).
- ^ ab Niwase, T.; Watanabe, YX; Hirayama, Y.; et al. (2023). "Открытие нового изотопа 241U и систематические высокоточные измерения атомной массы нейтронно-избыточных ядер Pa-Pu, полученных в результате реакций многонуклонной передачи" (PDF) . Physical Review Letters . 130 (13): 132502-1 – 132502-6 . doi :10.1103/PhysRevLett.130.132502. PMID 37067317. S2CID 257976576.
- ^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле он является субактинидом, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным промежутком нестабильности после полония (84), где ни один нуклид не имеет периода полураспада не менее четырех лет (самый долгоживущий нуклид в промежутке — радон-222 с периодом полураспада менее четырех дней ). Самый долгоживущий изотоп радия, с периодом полураспада 1600 лет, таким образом, заслуживает включения элемента сюда.
- ^ В частности, из деления урана-235 тепловыми нейтронами , например, в типичном ядерном реакторе .
- ^ Milsted, J.; Friedman, AM; Stevens, CM (1965). "Период альфа-полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248". Nuclear Physics . 71 (2): 299. Bibcode : 1965NucPh..71..299M. doi : 10.1016/0029-5582(65)90719-4.
«Изотопный анализ выявил вид с массой 248 в постоянном количестве в трех образцах, проанализированных в течение периода около 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk 248 с периодом полураспада более 9 [лет]. Роста Cf 248 обнаружено не было, а нижний предел для периода полураспада β − можно установить на уровне около 10 4 [лет]. Альфа-активности, приписываемой новому изомеру, не обнаружено; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет]». - ^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до « моря нестабильности ».
- ^ Исключая « классически стабильные » нуклиды с периодами полураспада, значительно превышающими период полураспада 232Th ; например, в то время как период полураспада 113mCd составляет всего четырнадцать лет, период полураспада 113Cd составляет восемь квадриллионов лет.
- ^ Заключительный отчет, Оценка данных о безопасности ядерной критичности и пределов содержания актинидов при транспортировке (PDF) (Отчет). Республика Франция, Институт радиационной защиты и ядерной безопасности, Департамент предотвращения и изучения аварий. Архивировано из оригинала (PDF) 19 мая 2011 г.
- ^ ab Reed, BC (2017). «Исследование потенциальной возможности создания ядерного оружия с помощью ядерной бомбы на основе нуклидов, отличных от 235 U и 239 Pu». American Journal of Physics . 85 : 38–44 . doi :10.1119/1.4966630.
- ^ Анализ повторного использования урана, извлеченного из переработки отработанного топлива коммерческих легководных реакторов, Министерство энергетики США, Национальная лаборатория Ок-Ридж.
- ^ ** Юкка Лехто; Сяолинь Хоу (2011). "15.15: Нептуний". Химия и анализ радионуклидов (1-е изд.). John Wiley & Sons . 231. ISBN 978-3527633029.
- ^ ab Jerome, SM; Ivanov, P.; Larijani, C.; Parker, DJ; Regan, PH (2014). «Производство нептуния-236g». Журнал экологической радиоактивности . 138 : 315–322 . doi :10.1016/j.jenvrad.2014.02.029. PMID 24731718.
- ^ P. Weiss (26 октября 2002 г.). «Neptunium Nukes? Малоизученный металл становится критическим». Science News . 162 (17): 259. doi :10.2307/4014034. JSTOR 4014034. Архивировано из оригинала 26 мая 2024 г. Получено 7 ноября 2013 г.
- ^ Witze, Alexandra (2014-11-27). «Ядерная энергетика: отчаянные поиски плутония». Nature . 515 (7528): 484– 486. Bibcode :2014Natur.515..484W. doi : 10.1038/515484a . PMID 25428482.
- ^ "Периодическая таблица элементов: LANL - Нептуний". Лос-Аламосская национальная лаборатория . Получено 2013-10-13 .
- ^ [Дозиметрия пленочных значков при испытаниях ядерного оружия в атмосфере, Комитет по дозиметрии пленочных значков при испытаниях ядерного оружия в атмосфере, Комиссия по инженерным и техническим системам, Отдел инженерных и физических наук, Национальный исследовательский совет. стр. 24-35]
- ^ Граничный анализ эффектов фракционирования радионуклидов в выпадениях при оценке доз облучения ветеранов атомной войны DTRA-TR-07-5. 2007
- Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128 , Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
- Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128 , Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
- Национальный центр ядерных данных . "База данных NuDat 2.x". Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Таблица изотопов". В Lide, David R. (ред.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85-е изд.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.
