F-термин

Термин, найденный в суперсимметричных теориях

В теоретической физике часто анализируются теории с суперсимметрией , в которых F-термы играют важную роль. В четырех измерениях минимальная N=1 суперсимметрия может быть записана с использованием суперпространства . Это суперпространство включает четыре дополнительные фермионные координаты , преобразуясь как двухкомпонентный спинор и его сопряженный. $\theta ^{1},\theta ^{2},{\bar {\theta }}^{1},{\bar {\theta }}^{2}$

Каждое суперполе — т.е. поле, зависящее от всех координат суперпространства — может быть расширено относительно новых фермионных координат. Существует особый вид суперполей, так называемые киральные суперполя , которые зависят только от переменных , но не от их сопряженных. Последний член в соответствующем разложении, а именно , называется F-членом . Применение бесконечно малого преобразования суперсимметрии к киральному суперполю приводит к еще одному киральному суперполю, F-член которого, в частности, изменяется на полную производную. Это важно, поскольку тогда инвариантно относительно преобразований SUSY, пока граничные члены исчезают. Таким образом, F-члены могут использоваться при построении суперсимметричных действий. $\theta$ $F\theta ^{1}\theta ^{2}$ $\int {d^{4}x\,F(x)}$

Явно-суперсимметричные лагранжианы также могут быть записаны как интегралы по всему суперпространству. Некоторые специальные члены, такие как суперпотенциал , могут быть записаны как интегралы только по s. Их также называют F-членами, подобно членам в обычном потенциале, которые возникают из этих членов суперсимметричного лагранжиана. $\theta$

Смотрите также

Ссылки

Эта статья по квантовой механике — заглушка . Вы можете помочь Википедии, расширив ее.