Изотопы цезия

Изотопы цезия ( _55Cs )
β −	134 Ба
Стандартный атомный вес A r °(Cs)
	132,905 451 96 ± 0,000 000 06; 132,91 ± 0,01 ( сокращенно ) ;
	вид; разговаривать; редактировать;

Цезий ( _55Cs ) имеет 41 известный изотоп , атомные массы этих изотопов находятся в диапазоне от 112 до 152. Только один изотоп, ^133Cs , является стабильным. Самым долгоживущим радиоизотопом является ^135Cs с периодом полураспада 1,33 миллиона лет,¹³⁷
Сс
с периодом полураспада 30,1671 года и ¹³⁴ Cs с периодом полураспада 2,0652 года. Все остальные изотопы имеют период полураспада менее 2 недель, большинство менее часа.

Начиная с 1945 года с началом ядерных испытаний , радиоизотопы цезия были выброшены в атмосферу , где цезий легко поглощается в раствор и возвращается на поверхность Земли как компонент радиоактивных осадков . После того, как цезий попадает в грунтовые воды, он осаждается на поверхности почвы и удаляется из ландшафта в основном путем переноса частиц. В результате входная функция этих изотопов может быть оценена как функция времени.

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	З	Н	Изотопная масса ( Да ) ^[5]^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада ^[1]	Режим распада ^[1] ^{[n 4]}	Дочерний изотоп ^{[n 5]}^{[n 6]}	Спин и четность ^[1] ^{[n 7]}^{[n 8]}	Изотопное изобилие
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения ^{[n 8]}			Период полураспада ^[1]	Режим распада ^[1] ^{[n 4]}	Дочерний изотоп ^{[n 5]}^{[n 6]}	Спин и четность ^[1] ^{[n 7]}^{[n 8]}	Изотопное изобилие
^112С	55	57	111.95017(12)#	490(30) мкс	р (>99,74%)	¹¹¹ Хе	1+#
^112С	55	57	111.95017(12)#	490(30) мкс	α (<0,26%)	¹⁰⁸ Я	1+#
¹¹³ Сс	55	58	112.9444285(92)	16,94(9) мкс	п	¹¹² Хе	(3/2+)
¹¹⁴ Сс	55	59	113.941292(91)	570(20) мс	β ⁺ (91,1%)	¹¹⁴ Хе	(1+)
					β ⁺ , р (8,7%)	¹¹³ Я
					β ⁺ , α (0,19%)	¹¹⁰ Те
					α (0,018%)	¹¹⁰ Я
¹¹⁵ Сс	55	60	114.93591(11)#	1,4(8) с	β ⁺ (99,93%)	¹¹⁵ Хе	9/2+#
¹¹⁵ Сс	55	60	114.93591(11)#	1,4(8) с	β ⁺ , р (0,07%)	¹¹⁴ Я	9/2+#
^116С	55	61	115.93340(11)#	700(40) мс	β ⁺ (99,67%)	¹¹⁶ Хе	(1+)
					β ⁺ , р (0,28%)	¹¹⁵ Я
					β ⁺ , α (0,049%)	¹¹² Те
^116m Cs ^{[n 9]}	100(60)# кэВ			3,85(13) с	β ⁺ (99,56%)	¹¹⁶ Хе	(7+)
					β ⁺ , р (0,44%)	¹¹⁵ Я
					β ⁺ , α (0,0034%)	¹¹² Те
^117С	55	62	116.928617(67)	8.4(6) с	β ⁺	¹¹⁷ Хе	9/2+#
^117m Cs ^{[n 9]}	150(80)# кэВ			6,5(4) с	β ⁺	¹¹⁷ Хе	3/2+#
¹¹⁸ Сс	55	63	117.926560(14)	14(2) с	β ⁺ (99,98%)	¹¹⁸ Хе	2(−) ^[6]
					β ⁺ , р (0,021%)	¹¹⁷ Я
					β ⁺ , α (0,0012%)	¹¹⁴ Те
^118m1 Cs ^[6]^{[н 9]}	X кэВ			17(3) с	β ⁺ (99,98%)	¹¹⁸ Хе	(7−)
					β ⁺ , р (0,021%)	¹¹⁷ Я
					β ⁺ , α (0,0012%)	¹¹⁴ Те
^118м2 Cs ^[6]^{[n 9]}	Y кэВ						(6+)
^118м3 Cs ^[6]^{[н 9]}	65,9 кэВ				ЭТО	¹¹⁸ Сс	(3−)
^118m4 Cs ^[6]	125,9+X кэВ			550(60) нс	ЭТО	^118м1 Cs	(7+)
^118m5 Cs ^[6]	195,2+X кэВ			<500 нс	ЭТО	^118м4 Cs	(8+)
^119С	55	64	118.9223 77(15)	43,0(2) с	β ⁺	¹¹⁹ Хе	9/2+
^119С	55	64	118.9223 77(15)	43,0(2) с	β ⁺ , α (<2×10 ⁻⁶ %)	¹¹⁵ Те	9/2+
^119m Cs ^{[n 9]}	50(30)# кэВ			30,4(1) с	β ⁺	¹¹⁹ Хе	3/2+
¹²⁰ Сс	55	65	119.920677(11)	60,4(6) с	β ⁺	¹²⁰ Хе	2+
					β ⁺ , α (<2×10 ⁻⁵ %)	¹¹⁶ Те
					β ⁺ , р (<7×10 ⁻⁶ %)	¹¹⁹ Я
^120m Cs ^{[n 9]}	100(60)# кэВ			57(6) с	β ⁺	¹²⁰ Хе	(7−)
					β ⁺ , α (<2×10 ⁻⁵ %)	¹¹⁶ Те
					β ⁺ , р (<7×10 ⁻⁶ %)	¹¹⁹ Я
¹²¹ Сс	55	66	120.917227(15)	155(4) с	β ⁺	¹²¹ Хе	3/2+
^121м Cs	68,5(3) кэВ			122(3) с	β ⁺ (83%)	¹²¹ Хе	9/2+
^121м Cs	68,5(3) кэВ			122(3) с	ИТ (17%)	¹²¹ Сс	9/2+
^122С	55	67	121.916108(36)	21.18(19) с	β ⁺	¹²² Хе	1+
^122С	55	67	121.916108(36)	21.18(19) с	β ⁺ , α (<2×10−7 ^% )	¹¹⁸ Те	1+
^122m1 Cs	45,87(12) кэВ			>1 мкс	ЭТО	^122С	3+
^122м2 Cs	140(30) кэВ			3.70(11) мин	β ⁺	¹²² Хе	8−
^122м3 Cs	127,07(16) кэВ			360(20) мс	ЭТО	^122С	5−
^123С	55	68	122.912996(13)	5.88(3) мин	β ⁺	¹²³ Хе	1/2+
^123m1 Cs	156,27(5) кэВ			1,64(12) с	ЭТО	^123С	11/2−
^123м2 Cs	252(6) кэВ			114(5) нс	ЭТО	^123С	(9/2+)
^124С	55	69	123.9122474(98)	30,9(4) с	β ⁺	¹²⁴ Хе	1+
^124m Cs	462,63(14) кэВ			6.41(7) с	ИТ (99,89%)	^124С	(7)+
^124m Cs	462,63(14) кэВ			6.41(7) с	β ⁺ (0,11%)	¹²⁴ Хе	(7)+
¹²⁵ Сс	55	70	124.9097260(83)	44.35(29) мин	β ⁺	¹²⁵ Хе	1/2+
^125м Cs	266,1(11) кэВ			900(30) мс	ЭТО	¹²⁵ Сс	(11/2−)
^126С	55	71	125.909446(11)	1,64(2) мин.	β ⁺	¹²⁶ Хе	1+
^126m1 Cs	273,0(7) кэВ			~1 мкс	ЭТО	^126С	(4−)
^126м2 Cs	596,1(11) кэВ			171(14) мкс	ЭТО	^126С	8−#
^127С	55	72	126.9074175(60)	6.25(10) ч.	β ⁺	¹²⁷ Хе	1/2+
^127м Cs	452,23(21) кэВ			55(3) мкс	ЭТО	^127С	(11/2)−
¹²⁸ Сс	55	73	127.9077485(57)	3.640(14) мин	β ⁺	¹²⁸ Хе	1+
^129С	55	74	128.9060659(49)	32.06(6) ч.	β ⁺	¹²⁹ Хе	1/2+
^129mCs	575,40(14) кэВ			718(21) нс	ЭТО	^127С	(11/2−)
¹³⁰ Сс	55	75	129.9067093(90)	29.21(4) мин.	β ⁺ (98,4%)	¹³⁰ Хе	1+
¹³⁰ Сс	55	75	129.9067093(90)	29.21(4) мин.	β ⁻ (1,6%)	¹³⁰ Ба	1+
^130м Cs	163,25(11) кэВ			3.46(6) мин	ИТ (99,84%)	¹³⁰ Сс	5−
^130м Cs	163,25(11) кэВ			3.46(6) мин	β ⁺ (0,16%)	¹³⁰ Хе	5−
^131С	55	76	130.90546846(19)	9.689(16) д	ЕС	¹³¹ Хе	5/2+
^132С	55	77	131.9064378(11)	6.480(6) д	β ⁺ (98,13%)	¹³² Хе	2+
^132С	55	77	131.9064378(11)	6.480(6) д	β ⁻ (1,87%)	¹³² Ба	2+
¹³³ Cs ^{[n 10]}^{[n 11]}	55	78	132.905451958(8)	Стабильный			7/2+	1.0000
¹³⁴ Cs ^{[n 11]}	55	79	133.906718501(17)	2.0650(4) г	β ⁻	¹³⁴ Ба	4+
¹³⁴ Cs ^{[n 11]}	55	79	133.906718501(17)	2.0650(4) г	ЕС (3,0×10−4 ^% )	¹³⁴ Хе	4+
^134mCs	138,7441(26) кэВ			2.912(2) ч	ЭТО	¹³⁴ Сс	8−
¹³⁵ Cs ^{[n 11]}	55	80	134.90597691(39)	1,33(19)×10 ⁶ лет	β ⁻	¹³⁵ Ба	7/2+
^135м Cs	1632,9(15) кэВ			53(2) мин.	ЭТО	¹³⁵ Сс	19/2−
^136С	55	81	135.9073114(20)	13.01(5) д	β ⁻	¹³⁶ Ба	5+
^136м Cs	517,9(1) кэВ			17,5(2) с	β ⁻ ?	¹³⁶ Ба	8−
^136м Cs	517,9(1) кэВ			17,5(2) с	ЭТО?	^136С	8−
¹³⁷ Cs ^{[n 11]}	55	82	136.90708930(32)	30.04(4) г.	β ⁻ (94,70%) ^[7]	^137м Ба	7/2+
¹³⁷ Cs ^{[n 11]}	55	82	136.90708930(32)	30.04(4) г.	β ⁻ (5,30%) ^[7]	¹³⁷ Ба	7/2+
¹³⁸ Сс	55	83	137.9110171(98)	33,5(2) мин	β ⁻	¹³⁸ Ба	3−
^138м Cs	79,9(3) кэВ			2.91(10) мин	ИТ (81%)	¹³⁸ Сс	6−
^138м Cs	79,9(3) кэВ			2.91(10) мин	β ⁻ (19%)	¹³⁸ Ба	6−
¹³⁹ Сс	55	84	138.9133638(34)	9.27(5) мин	β ⁻	¹³⁹ Ба	7/2+
¹⁴⁰ Сс	55	85	139.9172837(88)	63,7(3) с	β ⁻	¹⁴⁰ Ба	1−
^140м Cs	13,931(21) кэВ			471(51) нс	ЭТО	¹⁴⁰ Сс	(2)−
¹⁴¹ Сс	55	86	140.9200453(99)	24.84(16) с	β ⁻ (99,97%)	¹⁴¹ Ба	7/2+
¹⁴¹ Сс	55	86	140.9200453(99)	24.84(16) с	β ⁻ , н (0,0342%)	¹⁴⁰ Ба	7/2+
¹⁴² Сс	55	87	141.9242995(76)	1.687(10) с	β ⁻ (99,91%)	¹⁴² Ба	0−
¹⁴² Сс	55	87	141.9242995(76)	1.687(10) с	β ⁻ , н (0,089%)	¹⁴¹ Ба	0−
¹⁴³ Сс	55	88	142.9273473(81)	1.802(8) с	β ⁻ (98,38%)	¹⁴³ Ба	3/2+
¹⁴³ Сс	55	88	142.9273473(81)	1.802(8) с	β ⁻ , н (1,62%)	¹⁴² Ба	3/2+
¹⁴⁴ Сс	55	89	143.932075(22)	994(6) мс	β ⁻ (97,02%)	¹⁴⁴ Ба	1−
¹⁴⁴ Сс	55	89	143.932075(22)	994(6) мс	β ⁻ , н (2,98%)	¹⁴³ Ба	1−
^144м Cs	92,2(5) кэВ			1.1(1) мкс	ЭТО	¹⁴⁴ Сс	(4−)
¹⁴⁵ Сс	55	90	144.9355289(97)	582(4) мс	β ⁻ (87,2%)	¹⁴⁵ Ба	3/2+
¹⁴⁵ Сс	55	90	144.9355289(97)	582(4) мс	β ⁻ , н (12,8%)	¹⁴⁴ Ба	3/2+
^145м Cs	762,9(4) кэВ			0,5(1) мкс	ЭТО	¹⁴⁵ Сс	13/2#
¹⁴⁶ Сс	55	91	145.9406219(31)	321,6(9) мс	β ⁻ (85,8%)	¹⁴⁶ Ба	1−
¹⁴⁶ Сс	55	91	145.9406219(31)	321,6(9) мс	β ⁻ , н (14,2%)	¹⁴⁵ Ба	1−
^146м Cs	46,7(1) кэВ			1,25(5) мкс	ЭТО	¹⁴⁶ Сс	4−#
¹⁴⁷ Сс	55	92	146.9442615(90)	230,5(9) мс	β ⁻ (71,5%)	¹⁴⁷ Ба	(3/2+)
¹⁴⁷ Сс	55	92	146.9442615(90)	230,5(9) мс	β ⁻ , н (28,5%)	¹⁴⁶ Ба	(3/2+)
^147м Cs	701,4(4) кэВ			190(20) нс	ЭТО	¹⁴⁷ Сс	13/2#
¹⁴⁸ Сс	55	93	147.949639(14)	151,8(10) мс	β ⁻ (71,3%)	¹⁴⁸ Ба	(2−)
¹⁴⁸ Сс	55	93	147.949639(14)	151,8(10) мс	β ⁻ , н (28,7%)	¹⁴⁷ Ба	(2−)
^148м Cs	45,2(1) кэВ			4,8(2) мкс	ЭТО	¹⁴⁸ Сс	4−#
¹⁴⁹ Сс	55	94	148.95352(43)#	112.3(25) мс	β ⁻ (75%)	¹⁴⁹ Ба	3/2+#
¹⁴⁹ Сс	55	94	148.95352(43)#	112.3(25) мс	β ⁻ , н (25%)	¹⁴⁸ Ба	3/2+#
¹⁵⁰ Сс	55	95	149.95902(43)#	81,0(26) мс	β ⁻ (~56%)	¹⁵⁰ Ба	(2−)
¹⁵⁰ Сс	55	95	149.95902(43)#	81,0(26) мс	β ⁻ , н (~44%)	¹⁴⁹ Ба	(2−)
¹⁵¹ Сс	55	96	150.96320(54)#	59(19) мс	β ⁻	¹⁵¹ Ба	3/2+#
Заголовок и нижний колонтитул этой таблицы: вид

^ ^m Cs – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).
^ Способы распада:
ЕС: Захват электронов
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронное излучение
р: Эмиссия протонов
^ Жирный курсивный символ как дочерний – Дочерний продукт почти стабилен.
^ Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.
^ ab # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).
^ abcdefg Порядок основного состояния и изомера не определен.
^ Используется для определения второго
^ abcd Продукт деления

Цезий-131

Цезий-131, представленный в 2004 году для брахитерапии компанией Isoray ^[8], имеет период полураспада 9,7 дней и энергию 30,4 кэВ.

Цезий-133

Цезий-133 — единственный стабильный изотоп цезия. Основная единица времени СИ, секунда , определяется специфическим переходом цезия-133 . С 1967 года официальное определение секунды следующее:

Второй символ s определяется путем принятия фиксированного числового значения частоты цезия $Δ ν Cs$ , невозмущенной частоты сверхтонкого перехода основного состояния атома цезия-133 ^[9] , равной9 192 631 770 Гц , что равно с ⁻¹ .

Цезий-134

Период полураспада цезия-134 составляет 2,0652 года. Он производится как напрямую (с очень малым выходом, поскольку ¹³⁴ Xe стабилен), так и посредством захвата нейтронов из нерадиоактивного ^{133 Cs (}сечение захвата нейтронов 29 барн ), который является обычным продуктом деления . Цезий-134 не производится посредством бета-распада других продуктов деления нуклидов с массой 134, поскольку бета-распад останавливается на стабильном ¹³⁴ Xe. Он также не производится ядерным оружием , поскольку ¹³³ Cs создается посредством бета-распада исходных продуктов деления только спустя долгое время после окончания ядерного взрыва.

Суммарный выход ¹³³ Cs и ¹³⁴ Cs составляет 6,7896%. Соотношение между ними будет меняться при продолжении нейтронного облучения. ¹³⁴ Cs также захватывает нейтроны с поперечным сечением 140 барн, превращаясь в долгоживущий радиоактивный ¹³⁵ Cs.

Цезий-134 подвергается бета-распаду (β− ⁾ , производя непосредственно ^134Ba и испуская в среднем 2,23 гамма-кванта (средняя энергия 0,698 МэВ ) . ^[10]

Цезий-135

Долгоживущие продукты деления
в
т
е
Нуклид	т _{1 ⁄ 2}	Урожай	В^{[а 1]}	βγ
	( Ма )	(%) ^{[а 2]}	( кэВ )
⁹⁹ Тс	0,211	6.1385	294	β
¹²⁶ Сн	0.230	0,1084	4050 ^{[а 3]}	β γ
⁷⁹ Сэ	0,327	0,0447	151	β
¹³⁵ Сс	1.33	6.9110 ^{[а 4]}	269	β
⁹³ Зр	1.53	5.4575	91	βγ
¹⁰⁷ Пд	6.5	1.2499	33	β
¹²⁹ Я	16.14	0,8410	194	βγ
^ Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются. ^ На 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵ U и 35 делений ²³⁹ Pu . ^ Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт его распада ^126Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ. ^ Ниже в тепловых реакторах, поскольку 135Xe ^, его предшественник, легко поглощает нейтроны .

Цезий-135 — слаборадиоактивный изотоп цезия с периодом полураспада 1,33 миллиона лет. Он распадается путем испускания низкоэнергетической бета-частицы в стабильный изотоп барий-135. Цезий-135 — один из семи долгоживущих продуктов деления и единственный щелочной. В большинстве типов ядерной переработки он остается со среднеживущими продуктами деления (включая¹³⁷
Cs , которые могут быть отделены только от¹³⁵
Cs через изотопное разделение ) а не с другими долгоживущими продуктами деления. За исключением реактора на расплавленной соли , где¹³⁵
Cs создается как совершенно отдельный поток вне топлива (после распада пузырькового разделения)¹³⁵
Низкая энергия распада ^, отсутствие гамма-излучения и длительный период полураспада ^135Cs делают этот изотоп гораздо менее опасным, чем ^137Cs или 134Cs .

Его предшественник ¹³⁵ Xe имеет высокий выход продуктов деления (например, 6,3333% для ²³⁵ U и тепловых нейтронов ), но также имеет самое высокое известное сечение захвата тепловых нейтронов среди всех нуклидов. Из-за этого большая часть ¹³⁵ Xe, произведенного в современных тепловых реакторах (до >90% при полной мощности в стационарном состоянии) ^[11], будет преобразована в чрезвычайно долгоживущий (период полураспада порядка 10 ²¹ лет)¹³⁶
Xe прежде, чем он сможет распасться на¹³⁵
Cs, несмотря на относительно короткий период полураспада¹³⁵
Xe . Мало или совсем нет¹³⁵
Xe будет уничтожен захватом нейтронов после остановки реактора или в реакторе на расплавленной соли , который непрерывно удаляет ксенон из своего топлива, реакторе на быстрых нейтронах или ядерном оружии. Ксеноновая яма — это явление избыточного поглощения нейтронов через¹³⁵
Накопление Xe в реакторе после снижения мощности или остановки часто контролируется путем¹³⁵
Распад ксенона происходит до уровня, при котором поток нейтронов снова можно безопасно контролировать с помощью регулирующих стержней .

Ядерный реактор также будет производить гораздо меньшие количества ^135Cs из нерадиоактивного продукта деления ^133Cs путем последовательного захвата нейтронов в ^134Cs , а затем ^{в 135Cs} .

Тепловое сечение захвата нейтронов и резонансный интеграл 135 ^Cs составляют 8,3 ± 0,3 и 38,1 ± 2,6 барн соответственно. ^[12] Утилизация ¹³⁵ Cs путем ядерной трансмутации затруднена из-за низкого сечения, а также из-за того, что нейтронное облучение смешанного изотопного деления цезия производит больше ¹³⁵ Cs из стабильного ¹³³ Cs. Кроме того, интенсивная среднесрочная радиоактивность ¹³⁷ Cs затрудняет обращение с ядерными отходами. ^[13]

Информационный листок ANL

Цезий-136

Период полураспада цезия-136 составляет 13,16 суток. Он производится как напрямую (с очень малым выходом, поскольку ^136Xe является бета-стабильным ) в качестве продукта деления, так и посредством захвата нейтронов из долгоживущего ^135Cs (сечение захвата нейтронов 8,702 барн), который является обычным продуктом деления. Цезий-136 не производится посредством бета-распада других продуктов деления нуклидов с массой 136, поскольку бета-распад останавливается на почти стабильном ^136Xe . Он также не производится ядерным оружием, поскольку ^135Cs создается путем бета-распада исходных продуктов деления только спустя долгое время после окончания ядерного взрыва. ^136Cs также захватывает нейтроны с сечением 13,00 барн, становясь среднеживущим радиоактивным ^137Cs . Цезий-136 подвергается бета-распаду (β−), производя ^136Ba напрямую.

Цезий-137

Цезий-137 с периодом полураспада 30,17 лет является одним из двух основных среднеживущих продуктов деления , наряду с ⁹⁰ Sr , которые ответственны за большую часть радиоактивности отработанного ядерного топлива после нескольких лет охлаждения, до нескольких сотен лет после использования. Он составляет большую часть радиоактивности, оставшейся после аварии на Чернобыльской АЭС , и является серьезной проблемой для здоровья при дезактивации земель вблизи АЭС Фукусима . ^[14] ¹³⁷ Cs бета распадается до бария-137m (короткоживущий ядерный изомер ), а затем до нерадиоактивного бария-137 . Цезий-137 не испускает гамма-излучение напрямую, все наблюдаемое излучение обусловлено дочерним изотопом барием-137m.

¹³⁷ Cs имеет очень низкую скорость захвата нейтронов и пока не может быть утилизирован таким образом, если только не появятся достижения в области коллимации нейтронного пучка (что невозможно сделать иным образом с помощью магнитных полей), которые доступны только в экспериментах по мюонному катализу синтеза (а не в других формах ускорительной трансмутации ядерных отходов ), и не позволят производить нейтроны с достаточно высокой интенсивностью, чтобы компенсировать и преодолеть эти низкие скорости захвата; поэтому до тех пор ¹³⁷ Cs нужно просто позволить распадаться.

¹³⁷ Cs использовался в качестве трассера в гидрологических исследованиях , аналогично использованию ³ H.

Другие изотопы цезия

Другие изотопы имеют период полураспада от нескольких дней до долей секунды. Почти весь цезий, полученный в результате ядерного деления, происходит из бета-распада изначально более богатых нейтронами продуктов деления, проходящих через изотопы йода , чем изотопы ксенона . Поскольку эти элементы летучи и могут диффундировать через ядерное топливо или воздух, цезий часто создается далеко от исходного места деления.

Ссылки

^ abcd Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). "Оценка ядерных свойств NUBASE2020" (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.
^ "Измерения периода полураспада радионуклидов NIST". NIST . Получено 2011-03-13 .
^ "Стандартные атомные веса: цезий". CIAAW . 2013.
^ Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.
^ Ван, Мэн; Хуан, ВДж; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки*». Chinese Physics C. 45 ( 3): 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.
^ abcdef Чжэн, К.К.; Петраке, КМ; Чжан, Чж.; Астье, А.; Льв, БФ; Гринлис, штат Пенсильвания; Гран, Т.; Жюлин, Р.; Юутинен, С.; Луома, М.; Оджала, Дж.; Пакаринен, Дж.; Партанен Дж.; Ракила, П.; Руотсалайнен, П.; Сандзелиус, М.; Сарен, Дж.; Танн, Х.; Ууситало, Дж.; Зимба, Г.; Седерволл, Б.; Актас, ö.; Эртопрак А.; Чжан, В.; Го, С.; Лю, МЛ; Чжоу, XH; Кути, И.; Ньяко, Б.М.; Солер, Д.; Тимар, Дж.; Андреойу, К.; Донсель, М.; Джосс, ДТ; Пейдж, РД (21 октября 2021 г.). «Богатая полосовая структура и множественные долгоживущие изомеры в нечетно-нечетном ядре Cs 118». Physical Review C . 104 (4). doi :10.1103/PhysRevC.104.044325 . Получено 29 декабря 2024 г.
^ ab Browne, E.; Tuli, JK (октябрь 2007 г.). "Ядерные данные для A = 137". Ядерные данные . 108 (10): 2173– 2318. doi :10.1016/j.nds.2007.09.002.
^ Isoray. "Почему цезий-131". Архивировано из оригинала 2019-06-30 . Получено 2017-12-05 .
^ Хотя фаза, используемая здесь, более кратка, чем в предыдущем определении, она все еще имеет то же значение. Это ясно из 9-й брошюры SI, которая почти сразу после определения на стр. 130 гласит: "Эффект этого определения заключается в том, что секунда равна длительности9 192 631 770 периодов излучения, соответствующих переходу между двумя сверхтонкими уровнями невозмущенного основного состояния атома ¹³³ Cs».
^ "Характеристики цезия-134 и цезия-137". Японское агентство по атомной энергии. Архивировано из оригинала 2016-03-04 . Получено 2014-10-23 .
^ Джон Л. Грох (2004). «Дополнение к главе 11 книги «Основы физики реакторов» (PDF) . Проект CANTEACH. Архивировано из оригинала (PDF) 10 июня 2011 г. . Получено 14 мая 2011 г. .
^ Хацукава, Y.; Шинохара, N; Хата, K.; и др. (1999). «Сечение тепловых нейтронов и резонансный интеграл реакции 135Cs(n,γ)136Cs: фундаментальные данные для трансмутации ядерных отходов». Журнал радиоаналитической и ядерной химии . 239 (3): 455– 458. doi :10.1007/BF02349050. S2CID 97425651.
^ Оки, Шигео; Такаки, Наоюки (2002). «Трансмутация цезия-135 с помощью быстрых реакторов» (PDF) . Труды седьмого совещания по обмену информацией по разделению и трансмутации актинидов и продуктов деления, Чеджу, Корея .
^ Деннис (1 марта 2013 г.). «Охлаждение горячей зоны». Science . 339 (6123): 1028– 1029. doi :10.1126/science.339.6123.1028. PMID 23449572.

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128 , Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), «Оценка NUBASE свойств ядра и распада», Nuclear Physics A , 729 : 3–128 , Bibcode : 2003NuPhA.729....3A, doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11. 001
- Национальный центр ядерных данных . "База данных NuDat 2.x". Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Таблица изотопов". В Lide, David R. (ред.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85-е изд.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.

[5] Cs – Возбужденный ядерный изомер .

[7] ( ) – Неопределенность (1 σ ) приводится в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-8] # – Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций от поверхности массы (TMS).

[9] Способы распада:
ЕС: Захват электронов
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронное излучение
р: Эмиссия протонов

[10] Жирный курсивный символ как дочерний – Дочерний продукт почти стабилен.

[11] Жирный символ как дочерний – Дочерний продукт стабилен.

[12] ( ) значение спина – указывает спин со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-13] # – Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из тенденций соседних нуклидов (TNN).

[order-14] Порядок основного состояния и изомера не определен.

[16] Используется для определения второго

[FP-17] Продукт деления

[22] Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются.

[23] На 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵ U и 35 делений ²³⁹ Pu .

[24] Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт его распада ^126Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ.

[25] Ниже в тепловых реакторах, поскольку 135Xe ^, его предшественник, легко поглощает нейтроны .

[NUBASE2020-1] Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). "Оценка ядерных свойств NUBASE2020" (PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.

[isotope-2] "Измерения периода полураспада радионуклидов NIST". NIST . Получено 2011-03-13 .

[CIAAW-3] "Стандартные атомные веса: цезий". CIAAW . 2013.

[CIAAW2021-4] Prohaska, Thomas; Irrgeher, Johanna; Benefield, Jacqueline; Böhlke, John K.; Chesson, Lesley A.; Coplen, Tyler B.; Ding, Tiping; Dunn, Philip JH; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Meijer, Harro AJ (2022-05-04). "Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)". Чистая и прикладная химия . doi :10.1515/pac-2019-0603. ISSN 1365-3075.

[AME2020_II-6] Ван, Мэн; Хуан, ВДж; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки*». Chinese Physics C. 45 ( 3): 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.

[zheng2021-15] Чжэн, К.К.; Петраке, КМ; Чжан, Чж.; Астье, А.; Льв, БФ; Гринлис, штат Пенсильвания; Гран, Т.; Жюлин, Р.; Юутинен, С.; Луома, М.; Оджала, Дж.; Пакаринен, Дж.; Партанен Дж.; Ракила, П.; Руотсалайнен, П.; Сандзелиус, М.; Сарен, Дж.; Танн, Х.; Ууситало, Дж.; Зимба, Г.; Седерволл, Б.; Актас, ö.; Эртопрак А.; Чжан, В.; Го, С.; Лю, МЛ; Чжоу, XH; Кути, И.; Ньяко, Б.М.; Солер, Д.; Тимар, Дж.; Андреойу, К.; Донсель, М.; Джосс, ДТ; Пейдж, РД (21 октября 2021 г.). «Богатая полосовая структура и множественные долгоживущие изомеры в нечетно-нечетном ядре Cs 118». Physical Review C . 104 (4). doi :10.1103/PhysRevC.104.044325 . Получено 29 декабря 2024 г.

[137cs-decaymode-18] Browne, E.; Tuli, JK (октябрь 2007 г.). "Ядерные данные для A = 137". Ядерные данные . 108 (10): 2173– 2318. doi :10.1016/j.nds.2007.09.002.

[131Cs-Isoray-19] Isoray. "Почему цезий-131". Архивировано из оригинала 2019-06-30 . Получено 2017-12-05 .

[133Cs-SI-20] Хотя фаза, используемая здесь, более кратка, чем в предыдущем определении, она все еще имеет то же значение. Это ясно из 9-й брошюры SI, которая почти сразу после определения на стр. 130 гласит: "Эффект этого определения заключается в том, что секунда равна длительности9 192 631 770 периодов излучения, соответствующих переходу между двумя сверхтонкими уровнями невозмущенного основного состояния атома ¹³³ Cs».

[134Cs-JAEA-21] "Характеристики цезия-134 и цезия-137". Японское агентство по атомной энергии. Архивировано из оригинала 2016-03-04 . Получено 2014-10-23 .

[Groh2004-26] Джон Л. Грох (2004). «Дополнение к главе 11 книги «Основы физики реакторов» (PDF) . Проект CANTEACH. Архивировано из оригинала (PDF) 10 июня 2011 г. . Получено 14 мая 2011 г. .

[Hatsukawa1999-27] Хацукава, Y.; Шинохара, N; Хата, K.; и др. (1999). «Сечение тепловых нейтронов и резонансный интеграл реакции 135Cs(n,γ)136Cs: фундаментальные данные для трансмутации ядерных отходов». Журнал радиоаналитической и ядерной химии . 239 (3): 455– 458. doi :10.1007/BF02349050. S2CID 97425651.

[Ohki-28] Оки, Шигео; Такаки, Наоюки (2002). «Трансмутация цезия-135 с помощью быстрых реакторов» (PDF) . Труды седьмого совещания по обмену информацией по разделению и трансмутации актинидов и продуктов деления, Чеджу, Корея .

[137Cs-Normile-29] Деннис (1 марта 2013 г.). «Охлаждение горячей зоны». Science . 339 (6123): 1028– 1029. doi :10.1126/science.339.6123.1028. PMID 23449572.

ЕС:	Захват электронов
ЭТО:	Изомерный переход
н:	Нейтронное излучение
р:	Эмиссия протонов